PROPOSITION XX

* LEMME m.

Vêlât et homogénéité dont on vient de traiter dans ics ' deux propositions précédentes ne sera point troublé, dans les grandi corps, par t action de la chaleur, soit originaire, soit adventice.

ROTATIOSS.

11 n'entre point dan» nos rues de faire intervenir iei le problème complexe de la transmission de la chaleur à travers des couches dont la densité varie suivant une loi donnée. Poursui vaut surtout la .simplicité dans les résultats et dans les moyens, nous supposerons l'équilibre de lu cliuieur établi dans l'ensemble du corps , et nous déduirons nos conclusions d’un principe uniquement philosophique, appliqué aux résultats connus de la physique expérimentale.

Une fort belle loi empirique , due aux recherches de Dulong et Petit, nous apprend que ce que l'on nomme la capacité des corps pour la chaleur est en raison réciproque du poids de leur atome , ou du moins d'un certain multiple simple de ce poids d'atome. Nous donnerons plus tard , dans la partie physique de l’ouvrage, notre explication de cette loi; mais ce qui résulte immédiatement de la loi elle-méme, quelle que soit la manière d'en considérer les causes, c'est que la capacité des corps pour la chaleur , c'est-à-dire la quantité de chaleur qu’ils absorbent pour arriver à un même état thermométrique , est dans une dépendance absolue de leur quantité matérielle atomique.

Cela étant , il n'y a aucune raison pour que la chaleur originaire des particules qui se sont agglomérées pour former le ^

grand corps ne produise pas le même effet sur toutes les couches, puisqu'elles renfermeut toutes la même quantité matérielle, réduite comme nous l'avons vu dans la Proposition XVIII, à la consistance parement atomistique.

Maintenant, une fois le corps formé, supposons qu’il soit enveloppé accidentellement des émanations d’une nouvelle source de chaleur ; la quantité de cette chaleur aksorbée à cha<[ue instant par la surface se transmettra plas ou moins rapidement aux couches internes; mais dès que l'absorption superficielle ^

deviendra uniforme, il est évident que chaque couche d'égale ^ . épaisseur étant aussi de semblable capacité , par suite de l’égale quantité matérielle qui y est contenue , doit être traversée de la 'même quantité calorifique en temps donné. Réciproquement et par la même raison le pas.sage de cette chaleur ne peut troubler ' l’égalité matérielle de ces couehes de semblable épais.seur; elle

I 10 DKS LOIS DE |/aSTRO>OMIE.

n'fu modifio duDc point l'Iiomogénéité , toile que nous l'avoiu déünie.

ScHOLiE. — Nous n’avons eu en vue, dans les considérations précédentes , que de faire concevoir l'indépendance de ce principe de l'homogénéité, dont nmu< tirerons plus tard des conséquences im[>ortantes, vérilicatious du principe lui-mème. Mais nous n'avons point prétendu nier l’intluence de la chaleur sur la figure totale et sur la densité moyenne des corps célestes , influence qui formera au contraire l'une des bases de notre calcul dans le problème de la loi des distances. C'est à ce problème en effet, et en général, aux questions à traiter dans le Livre III', que se rapporte la principale application des deux lemmes derniers ; nous n'avons pas voulu cc])endant séparer trois propositions liées si étroitement entre elles et dont la première nous sera immédiatement utile dans la seconde des Propositions qui vont suivre.

PROPOSITION XXL