CHAPITRE V

ÉLECTROKINÉTIQUK

85. Conducteurs linéaires. — I^a propagation de* l'rlrr- Iricité, en régime permanent dans les conducl«MjrHlinéain;8rsl réglée par deux lois : la loi de Ohm et celle Av Kirrhhoff.

D'après la première, laforce électromolrice qui agit cnlre les extrémilés d'un conducteur est proportionnHl*' h la quanlilé d'électricité qui traverse l'unité de Rerlion de ciî conducteur pendant Tunité de temps. Dans le cas où la fscction du conducteur est partout la même, comme dans un fil cylindrique, la force électromotrice est proportionnelle à la quantité d'électricité qui passe à travers celto section pendant Tunité de temps. Celte quantité est appelée f intensité du courant qui parcourt le conducteur; nous la désignerons par i. Si le conducteur est homogène et si aucun de ses points n*est le siège de forces électromotrices, la force éleotromolrice entre ses extrémités est égale à la difFérence •]/, — 'j/j, des valeurs du potentiel en ces points et la loi de Ohm conduit h la relation

Hi = '^^ - .}.,.

9i ÉLECTRICITÉ ET OPTIQUE

Mais dans le cas le plus général il existe en diiïérents points du conducteur des forces électromotrices qui sont dues soit à un défaut d'homogénéité, soit à des phénomènes calorifiques ou chimiques, soit enfm à des effets dMnduclion. En désignant par SE la somme des forces électromotrices de cette nature qui existent en divers points du conducteur linéaire, nous avons alors

(i) Rt = ^^ - ^.^ + SE.

Dans ces deux formules R est ce qu*on appelle la résistance du conducteur. Cette résistance est liée à la longueur / et à la section d(ù du conducteur par la relation

Cdi

où C est un facteur ne dépendant que de la nature du conducteur et qu'on nomme coefficient de conductibilité spécifique. La loi de Kirchhoff n'est autre que Tapplication du principe de continuité. D'après cette loi, si plusieurs conducteurs linéaires aboutissent en un même point de l'espace, la som^^e des intensités des courants qui les traversent est nulle.