ACTIONS MECANIQUES DU CHAMP MAGNETIQUE

d'autre part, en développant (7) et en y faisant r, == ÎI = o, il vient

, . . , „ d^'i ^ dfi ^ ç\^d% „ rf^S df^

car, avec r^ = s = o

' J~~ dy ^ dz 'Zj dx'

on a donc,

' d.v ^ dx )'

et en intégrant par parties

4o8 ÊLECTRODYNAMiqVE DES CORPS ES MOVVEMEST

la relation (lo) peut donc s'écrire,

en comparant cette dernière relation à la suivante (obtenue en multipliant les deux membres de (8) par 4"^^)

il \îent

Voyons maintenant la signification de cette équation. D*abord, nous avons vu précédemment (300) que,

(12) \ ~ = 4T.ni,

m étant la densité du magnétisme libre, c'est-à-dire la densité du magnétisme total en tenant compte du magnétisme permanent et du magnétisme induit.

D'autre part nous savons que

fh d^i

iiy. (h

dz a.v

(Vt //a

iv dlj

V.w tenant c()mj)te de ces dernières relations et do la relation (12', la relation 11) devient,

Xj = |jH' — -'(» — a/;/.