ACTIONS MÉCANIQUES DU CHAMP ÉLECTRIQUE

L'action mécanique du champ magnétique sur l'élément d'z a donc pour projection suivant Taxe des jc

— Xjrfx = (a/n + Y^ — P**0 ^"^y

et on aura par un calcul tout à fait analogue (en faisant successivement dans (7) et (7 bis) Ç = Ç = oet $=yj = o)

YjrfT = (p//! + OLW — Y«) d'z y

— ZjrfT = [y m -\- ^u — af') d'z.

Dans ces relations [v.md'Zy^md'z, '^md'z) représentent l'action du champ sur la masse magnétique md'z et les deux derniers termes de chaque parenthèse représentent évidemmentl'action du champ magnétique sur le courant total (w, v, n) (*) ; cette action se calcule par la formule d'Ampère.

Maxwell donne pour la première composante de cette force

mais cette expression n'est pas conforme au principe de la conservation de l'énergie.

Remarque. — Tout ce que nous venons de dire s'applique seulement aux cas où les corps aimantés sont des solides qui se déplacent sans se déformer, en conservant leur pouvoir inducteur [JL et en entraînant avec eux leur aimantation permanente. S'il y avait des corps magnétiques fluides ou déformables, on ne pourrait faire le calcul sans faire des hypothèses au sujet de l'influence de la déformation sur le coeflîcient a et sur la distribution du magnétisme permanent. D'autre part le principe de la conservation de l'énergie ne pourrait plus être appliqué sous la même forme ; car ces déformations et les variations qui en résulteraient pour [jl et pour l'aimantation permanente pourraient entraîner des dégagements de chaleur.

Le résultat que nous venons d'obtenir nous montre une fois de plus que l'expression qu'il convient d'adopter pour l'énergie

(*) Gourant total ^ cour, de conduction -+- cour, de déplocement -f- cour, de llowland -+- cour, de Rœntgen.

/|I0 KLECTRODryAMIQUE DES CORPS EN MOVVEMEST

magnétique est celle de Hertz et non aucune de celles de Maxwell.