dV d'I

K^, ' <if (i.r

(1 On nous d<Hhiisons hi valeur de /! Sonlenienl, rappelons-nous (|U(' nous avons ercnsé une petite cavit»' splicricjne dans l'élément

1)t autour du point ;.r, y, r et cette cavité inodilie le champ.

(Quelle est cette niodilicalion ? — D'abord, le ternie en —j— n'est pas

m(>(llli<' ; et cela se comprend, car le potentiel vecteur F' pro-

d-.r virnt d'une matière dont la densité est , . . Mais il n'en est

dl' plus (le même du terme — ,— . Avant all'aire à une sphère ce * d.r

terme est modifié par le changement de ^'en/-i — -- . ^Noir précé-

demment, n' 371).

. cosDirioys d'équilibre d'use particule 487

On aura donc,

3'' La force élastique qui tend à ramener la particule à sa position d'équilibre. Cette force est représentée par,

L'équation d'équilibre de la particule considérée s'écrit donc,

377. — Multiplions par e les deux membres de cette équation ; il vient,

Faisons maintenant la sommation pour toutes les particules

qui se trouvent à l'intérieur de Dt et divisons par Dr ; il vient,

m en supposant que — est le même pour toutes les particules,

Or,

4^v2j|aDt '^2j'M-J-

d'où

D'autre part,

VI d-X

Dt ~ dt' '

488 DIÉLECTRIQUES

I/('*([uatlon de l'équilibre devient donc,