Interprétons ces résultats

1*" Supposons que nous ayons un corps conducteur mobile placé dans mi champ magnétique invariable. Que va-t-il s'y produire d'après la théorie de Hertz ? — 11 doit d'abord s'y produire une force électromotrice qui donnera naissance a un courant d'induction.

D'après Lorentz, bien qu'il n'y ait pas de force électrique dans le sens propre du mot, il y aura cependant une force électromotrice qui aura la même expression que dans la théorie de Hertz, puisque nous retrouvons le terme r^y — !J[3. Cette force électromotrice donnera naissance au même courant de conduction que dans la théorie de Hertz.

On voit donc que dans la théorie de Lorentz les lois de l'induction magnétique ne se trouvent pas en défaut.

2** Supposons maintenant que nous considérions un diélectrique mobile dans un champ magnétique. D'après Hertz, il doit s'y produire un déplacement électrique proportionnel à la force électrique. D'après la théorie de Lorentz le déplacement électrique total, X + /*, existe toujours mais sa valeUV est plu^^ faible que dans la théorie de Hertz : il est diminuée dans le

rapport |t — -, Par exemple si le diélectrique est constitué

par de l'air, alors K — K^ = o : il n'y aura rien du tout.

En résumé, le résultat obtenu par Lorentz. revient à affecter

les termes [aa] et [/] de la théorie de Hertz du coelli-

cient 77 — -,

Or, rappelons-nous que les équations de Hertz ne pouvaient rendre compte des expériences de Fizeau que si on les affectait

du coefficient =^ — - : on peut donc prévoir que la théorie

de Lorentz est entièrement conforme aux faits expérimentaux cités.