DÉPLACEMENT DE L'ÉLECTRICITÉ DANS LES CELLULES
entre les centres de gravité, passe d'un centre de gravité à un
autre de potentiel moins élevé. Par conséquent, en appelant A'| la
variation du potentiel dans le sens du déplacement, nous avons
pour la quantité d'électricité qui passe d'un centre de gravité h
un autre
y = -CA.|,.
Pendant un intervalle de temps dtj la variation de la différence de potentiel Ai entre les points considérés sera dt -7— A'| ou dt A-—-^; par suite, la quantité d'électricité qui passe d'un de ces points à l'autre pendant ce même intervalle est
d(j=—Cdtl
dt
Cette formule est identique h la formule (i) du n** 62 qui donne la quantité de chaleur qui passe d'une molécule à une autre, C étant d'ailleurs dans l'une et l'autre formule indépendant de la quantité dont la variation est indiquée par A.
69. — La loi des échanges d'électricité étant la même que celle des échanges de chaleur dans la théorie de Fourier, nous obtiendrons la quantité d'électricité rapportée à l'unité de surface à travers un élément quelconque en remplaçant dans la formule (6)
'^65), la température V par la quantité —r^-En appelant, comme
le fait Maxwell,
H dto dt , çdtùdty wdiùdt
les quantités d'électricité qui traversent pendant le temps dt des éléments dtù respectivement perpendiculaires aux axes de coordonnées, nous aurons
dtdx
dtdz
)8 riIÉORIE DES DIÉLECTRiqiES DE POISSOy
Or, n, (', \v sont dans lu théorie de Maxwell les composantes de la vitesse dn déplacement électriqne, et par suite, puisque fyffjh représentent les composantes de ce déplacement,
(If fl^ dli
(il lit dl
Si donc on adopte pour //, c, iv, les valeurs <jue nous venons de trouver, on obtient pour/J
lU
(>()iuine dans la théorie de Maxwell,
' 4- (il''
on voit que la théorie des cellules concordera avec celle de Maxwell si nous posons
70. — Cherchons à trouver la rc^lation qui, dans la théorie de Maxwell, exprime rincomprt*ssihililé du Huido inducteur.
La <juantité totale d'électricité contenue dans chaque cellule étant nulle il cha(|ue instant, la «juantité d'électricité qui pénètre pendant un intervalle de temps quelconque îi travers une surface l'ermée <jui limite un volume est également nulle. Or, //,(', if, étant les composantes suivant h*s trois axes de la vitesse avec laquelle s'<»lïeclue le mouvement de Télectricité, la composante de cette vitesse suivant la normale à un élément ^/o) de la surface est
