MAGNÉTISME INDUIT

et la relation de Poisson donne, pour un point intérieur,

Ali = ^TZ^,

La somme considérée est donc nulle.

103. Magnétisme induit. — Certains corps placés dans un champ magnétique s'aimantent par influence. Poisson admet que les composantes de la magnétisation induite en un point d'un tel corps sont proportionnelles aux composantes de la force magnétique en ce point. Posons donc

A = xa, B = x^, C = xy.

D'après les formules précédentes, les composantes de l'induction seront, au même point,

En posant

ces formules deviennent :

Maxwell appelle ja la capacité magnétique inducti^e. Cette quantité est analogue au pouvoir inducteur spécifique K de l'électrostatique ; elle est plus grande que l'unité pour les corps magnétiques, égale à l'unité dans le vide, plus petite que l'unité pour les corps diamagnétiques.

104. — La simplicité des formules précédentes peut faire illusion sur la difficulté de la détermination de l'induction en un point d'un corps. C'est que nous n'avons pas tenu compte de ce que X et jjL ne sont pas des constantes ; en second lieu nous avons supposé n'avoir en présence que des aimants permanents où la

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force coercitive est infinie et des aimants produits par influence dans lesquels la force coercitive est nulle.

Les corps naturels ne satisfont pas à ces conditions. La force coercitive ne peut jamais être ni rigoureusement nulle, ni rigoureusement infinie. De plus le coefTicient x n'est pas une constante. C'est une fonction de Tintensité du magnétisme V/A** -}- B^ + C* à laquelle on a donné le nom de fonction magné" lisante. On n'a le droit de regarder x et jjl comme des constantes que si la magnétisation est très faible.

C'est ce que nous supposerons toujours dans ce qui va suivre, et cela sera d'autant plus légitime que pour la plupart des corps [jl diffère très peu de i.