VI

169. Èqa&Uonades couraats de déplacement. — Les équations précédentes ne sont pus applicables aux courants de déplaeeinent, ces courants étant supposés ne p,i8 suivre la loi d'Ohm. Quant aux équations ^111), elles doivent f^lrc satisraîlcs puisque, comme nous l'avons déjà dit (H8l, Maxwell admet (jue les courants de déplacement obéissent aux lois électromagnétiques et électrodynamîques d'Ampère, Mais outre ces dernii-res équations, il en existe trois autres qui lient les composantes dn la vitesse de l'électricité, dans un couvant de ce genre, aux composantes de lu force éleetrumotrice.

Nous avons vu, en cfl'et (12), que les composantes du dcplaccmeut électrique sont données par trois équations dont la pro-

:etlc roriniile la ni^nic signification que dans le

lia ÉQUATIOSS GÉNÉRALES DU CHAMP MAGNÉTIQUE

paragraphe précédent. Si donc, nous admettons que les forces électromotrices soient dues uniquement à une différence de potentiel statique et à Tinduction des aimants et des courants placés dans le champ, le facteur entre parenthèses dans l'expression de/* est égal k — P ; par suite, nous avons alors,

En dérivant ces équations par rapport au temps, il vient pour les composantes //, r, fr de la vitesse du déplacement électrique

K flV

471 al

K rfR

4^1 df

170. Équations des courants dans un milieu imparfaitement isolant. — Le groupe d'équations (VI) s'applique aux milieux conducteurs comme les métaux ; le groupe d'équations (Vlll) s'applique, au contraire, aux milieux parfaitement isolants. Lors- (jue le corps est imparfaitement isolant, Maxwell admet que le courant électri(jue vrai, duquel dépendent les phénomènes électromagnétiques, a pour composantes la somme des composantes du courant de conduction et du courant de déplacement ; nous avons donc dans ce cas

\ „^ K rfQ