OBSERVATIONS SUR LE LEVIER

mettant pour R sa valeur P + S, il viendra L= P-f-S— P'.

Or il est évident que la force L, qui tend à entraîner le point C, a la même intensité que la force qui pousse le levier contre le point d’appui : par conséquent l’intensité deL mesure la pression que supporte le point d’appui.

NOTE NEUVIÈME, page 191.

Sur les composantes de la vitesse.

La vitesse étant représentée par la droite mm' (fig. si Fig. 274. l’on abaisse des extrémités m et m' les perpendiculaires mn et m'n' sur l’axe des x, il est possible que ces perpendiculaires ne soient plus parallèles ; mais cette circonstance n’empéche pas que l’on n’ait encore

Voici de quelle manière je le démontre : Je fais passer par les points ri et n' les plans KL et K'L', perpendiculaires à nn' :

* alors toutes les perpendiculaires menées aux points n et n ' de l’axe des x, doivent se trouver dans ces plans ; donc les perpendiculaires mn et m'n' y seront renfermées. Cela posé, si par le point m nous menons jusqu’à la rencontre du plan K'L', une parallèle mo à l’axe des x, les droites mo et nn' seront égales comme parallèles interceptées par des plans parallèles , et le triangle m’ mn sera rectangle en o, parce que mo étant perpendiculaire au plan K' L', devra l’être à toute droite tracée dans ce plan par le point o. Il suit de là qu’on a 1

nn mm ' cos «

mo—mm co&m rno