CHAPITRE PREMIER
Capillarité.
2. Lorsqu'on trempe dans un liquide Textrémité d'un tube de verre, on voit que la colonne qui pénètre dans ce tube ne s'arrête presque jamais au niveau extérieur. Dans l'eau , par exemple, elle s'élève au-dessus (Pl. 24, Fig. l), et dans le mercure, au contraire, elle s'abaisse au-dessous (Fig. 2). Ces phénomènes à' ascension ou de dépression sont appelés phénomènes capillaires^ et la force qui les produit est Y action capillaire^ Y attraction capillaire^ ou simplement la capillarité; cette force n'agit pas seulement pour élever ou déprimer les petites colonnes liquides dans l'intérieur des tubes, elle s'exerce sans cesse au contact des liquides avec les solides, au contact des liquides entre eux ou des solides entre eux, et en général au contact de toutes les parcelles les plus ténues de la matière pondérable.
3. lies loii|r>^e«^'« ^es colonnM soulevées ou déprimées sont en raison Inverse des diamètre» des tubes.
11 est fecile de reconnaître par l'expérience qu'en général les différences de niveau sont d'autant plus grandes que les dia* mètres des tubes sont plus fins. C'est ce qui est représenté dans les quatre tubes à siphon de la figure 3. Les deux premiers contiennent de l'eau, et l'élévation est double dans le deuxième, dont le diamètre est moitié moindre; les deux derniers contiennent du mercure, et la dépression est pareillement double dans le quatrième, dont le diamètre est moitié de celui du troisième. Cependant, pour établir cette loi fondamentale sur des expériences précises, il faut avoir recours a d'autres moyens d'observation. Voici l'appareil très-exact dont M. Gay-Lussac a fait usage.
a (Fig. 6) est une large éprouvette fixée silr un pied à vis calantes, afin que son bord supérieur b puisse être rendu horizontal. Le liquide qu'elle contient s'élève jusqu'en c; le tube capillaire d est monté sur une plaque e qui se pose sur le bord de l 'éprouvette; au moyen d'une coidisse verticale, le tube peut
monter ou descendre. A côté de l'éprouvette, à quelques centimètres de distance , est une règle verticale /", sur laquelle se meut une lunette g^ d'abord à frottement, et ensuite au moyen d'une \is de rappel pour les petits mouvements. Pour mesurer ia hauteur de la colonne, on fait d'abord mouvoir la lunette jusqu i ce que son fil micrometrique horizontal semble raser le tommet s; eusuite, écartant la plaque e vers les bords de Téprouvette, on place à côté d'elle la pièce /i, et, apiès l'avoir ajustée, on tourne la tige à vb A jusqu'à l'instant où elle eOleure la sur&ce du liquide ; ensuite ou eulève un peu de liquide avec une pipette , on note le point de départ de la lunette, et on la fait descendre jusqu'à ce que la pointe de la tige tombe sous le fil ; l'étendue de sa course est la hauteur du liquide au-dessus du niveau. Le tableau suivant contient la moyenne des résultats auxcpieU Î4. Gay-Lussac a été conduit.
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dont 1. d»m. = f",»038.
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Le* diverses denwtés sont prises aux températures indiquées dazisla troÎNème colonne. Le diamètre des tubes se détermine en
pes ment dans une longueur connue.
I îiètres des deux premiers tubes est iUteurs correspondantes est 1,486 pot ool. Ainsi, l'on peut bien admettra ue le* hauteurs des colonnes soulev( ;s diamètres des tubes.
C d'être exacte , si l'on voulait l'ap-
pliq d diamètre; c'est ce qui est mis
W: ices nombreuses et faites avec soin
par Phys, ,1851), mais , pour les petits
diamètres, les expériences de cet habile observateur me semblent confirmer celles de Gay-Lussac.
C'est pomxpioi nous donnons ici , d'après les expériences de M. Frankenheim, les hauteurs auxquelles s'élèvent divers liquides, à la température zéro , dans un tube de 1 millimètre de diamètre ; ce qui permettra de calculer ces hauteurs pour des tubes plus petits, n'ayant même que quelques centièmes de millimètre de diamètre.
