DE LA RÉFRACTION SIMPLE

215. Surface de Tonde. — L'observation montre que les^ cristaux non énantiomorphes du système cubique se comportent exactement comme des corps isotropes en ce qui concerne leurs propriétés optiques; nous n'avons donc pas à distinguer lea deux cas '.

Or, dans un milieu isotrope, il est clair qu'une vibration transversale de période déterminée se propagera avec la même vitesse dans toutes les directions et quelle que soit l'orientation et la nature de sa trajectoire. La surface de Tonde est donc une sphère, et est la même pour toutes les vibrations de même période.

216. Application de la construction d'Huygens. — Nous supposons qu'un rayon quelconque SI, cheminant d'abord dans le vide ou, ce qui ne fait pas grande différence, dans Tair,

* L'absence de double réfraction dans les cristaux du système cubique (€ toutes les pierres transparentes dont les angles sont droits >) a été découverte par DuFAY, Mém. de VAcad. 1739, 81, et ce fait a été précisé par Haûy^ Traité de Minéralogie, 1822, 1, 173.

286 fBUPKIETI» OPTIQUES.

tombe sur nne face plane MM taillée dans un corps isotrope (fig.361).

Nous devons d'abord tracer aatoor de I la surface d'onde du milieu extérieur; c'est une sphère de rayon Y, en appelant V la vitesse de la lumière dans le vide ou dans l'air. Cette sphère coupe orthogonalemeut le plan igure suivant on cercle A, quelle que soit la position du plan réfringent MM. L'onde plane incidente étant comme toujours supposée perpendiculaire au plan de la figure, te rayon incident '''*■ '*' qui lui est normal est compris

<lans ce plan, qui est par suite le plan d'incidence. Il en est de tuèuie du point P où son prolongement coupe la sphère. Par 11* point P nous menons le plan tangent PL, qui coupe MM suivant une droite L; celle-ci est, comme toujours, perpendiculaire an plan de la Hgure. Cette partie du dessin est la même quel <tue soit le milieu réfringent, et ne dépend que du nùlieu extérieur et du rajon incident. Nous l'énonçons donc une fois pour toutes.

217. Nous (levons ensuite décrire autour du point I la surface d'onde du milieu réfringent. Dans le cas actuel, c'est une splière de rayiin V, V étant la vitesse constante de propagation dans ce milieu. Cette splière coupe orthogonalement le plan de la figure suivant un cercle H.

Par la droite L nous menons un plun tangent à cette sphère. l,e point de ctmtact Q est évidemment dans le plan de la tigure ; h; rai/oii irfriidé IQ reste donc toujours dans le plan d'incklence.