CHAPITRE IV

De rÉlcctricité diasimuléc.

282. De Ift lUssimiilatloii de Téleetrieité , et de sa position lente et subite. — Concevons deux disques conducteurs «, a (Pl. 17, FiG. 1 ), mis en présence et séparés par une lame non conductrice n de verre ou de résine ; quand le disque a reçoit, par exemple, de IVlectriclté vitrée, et le disque «' de la résineuse, ces deux électricités s'attirent au travers de la lame non conductrice /?, et en pressent les deux faces opposées par Teffort qu'elles font pour se rejoindre : on dit alors que ces électricités sont dissimulées. Et, en effet, quand les disques sont chargés, on peut les toucher Tun ou Vautre sans que leur fluide s'écoule dans le sol, mais il faut les toucher séparément et non pas simultanément ; le fluide de celui qui est touché n'obéit pas à la force répulsive qui lui est propre, parce qu'il est attiré et retenu par le fluide de l'autre. Ainsi, les plus fortes chai^^es électriques s'accumulent sur les discpies, se pressent sur les faces opposées de la lame non conductrice, et restent dissimulées l'une par l'autre tant que l'on n'offre d'issue dans le sol qu'à Vun des deux fluides. Supposons que les deux disques soient mathématiquement de même forme et de même gi^andeur: que la lame n soit hien plane sur ses deux faces, et partout également épaisse; et que la machine ou la source quelconque qui donne de l'électricité vitrée au disque <?, par le moyen du fil f^ soit exactement de même force que celle qui donne de rélcctricité résineuse au disque a par le (il /*, de telle sorte» que tout soit symétrique de part et d'autre du plan qui passe au milieu de l'épaisseur n : alors, il est évident que les dtnix discjues auront toujours des charges égales, et que dans les points symétriquement placés sur chacun d'eux, les épaisseurs ou les tensions électriques seront aussi toujours les mêmes. Cela posé, voici un principe fondamental de l'électricité dissimulée : c'est qu'après avoir donné à l'appareil une charge quelconque, et l'avoir isolé ensuite en