CHAP. II. — MOUVEMENT DU PLAN DE POLARISATION

Diins la réflexion , le plan de polarisation se rapprochait du plan d'incidence : ici c'est le contraire, il s'en éloigne de plus en plus, et marque une tendance à lui devenir perpendiculaire. L eftt que 1 on observe dans ces expériences est un effet composé, :ar il résulte de l'action des deux surfaces. Pour savoir ce qui ppaitient à chacune, il faut expérimenter avec des prismes bien •urs, et sous de telles incidences que le rayon émerge perpendiulaii^ment à la seconde surface ; alors, cette surface sera sans ction pour changer l'azimut, et l'effet observé sera entièrement ù à Taction de la première.

M. Brewster, qui parait avoir le premier analysé ces phénolènes, a exprimé la loi de ces mouvements par la formule suiinte :

cot CL = cot a cos ( i — ï ).

a est Tazimut du plan de polarisation du faisceau incident, l'angle d'incidence; i l'angle de réfraction ; a' l'azimut du plan ! polarisation, modifié conmieil l'a été par l'action de la première rface.

Nous allons appliquer cette formule au cas d'une lame à faces iiallèles, en supposant que le faisceau ait son plan de polarisam dans l'azimut de 45* ; alors cot /z = 1 , et l'on a simple-

ent

cot à = cos {i — /).

C'est donc avec cet azimut a' pour son plan de polarisation que rayon s'en va tomber sur la seconde surface avec un angle mcidence /'; mais, comme l'angle de réfraction est /, et comme «(i* — /)= cos(£ — /'), le nouvel azimut a', après cette seconde fraction, sera donné par l'équation :

cot a" = cot a . cos (/ — i') ; i la multipliant par la première, on trouve : cot a" = cos' (i — /').

M. Brewster a vérifié cette formule par un grand nombre d'ob-

rrations.