CI1AP. 111. - PROPRIÉTÉS MÉCANIQUES

Mais le cas particulièrement intéressant est celui des forces parallèles (fig. 34).

Soit (F M Fj, F 3 , F> ; ai a 2 a 3 a ; a 3 ) un système quelconque de forces parallèles, et <o a, a* a 3 a 4 <p un polygone funiculaire du système construit à laide d'un pôle p pris à volonté.

Fitf. 34.

n étant un point quelconque du polygone, menons par ce point une parallèle aux forces et soit m le point où cette parallèle rencontre le premier coté <oa, indéfiniment prolongé ; on donne au segment mn le nom iYordo?mée du point n. Cela posé, on a le théorème suivant :

Si Ton considère un système de forces parallèles appliquées à un corps rigide et situées dans un même plan, et un polygone funiculaire quelconque de ce système, le produit de la distance polaire par ï ordonnée d'an point quelconque du polygone est égal à la somme des moments des forces situées à gauche de cette ordonnée par rapport à tout centre des moments situé sur la droite indéfinie qui porte cette ordonnée.

En effet, soit C un point quelconque pris sur nm ou sur ses prolongements ; a x a t a 3 a* est le polygone des vecteurs et d>a, oti a 3 ai un polygone funiculaire de pôle p pour le système partiel formé par les forces Fi F t F 3 , situées à gauche de la droite Cnm. La somme des moments des forces de ce système partiel par rapport au point C a (n° 42) pour expression :

lip.mn

conformément à renonce.