P : Q ; R ::.MN ; MO ; NO

' c’est-à-dire que, ta puissance étûnt représentée par

. la tète (ht roin , les deux forces qui ai résultent perpendiculfûremait aux côtés seront représentées par cés côtés eux-mêmes.

. -'Sii-lc triangle. MNO est isoscèle, les deux

^ forces Q et R . sont égales ,‘ cl la puissance P est à riiiio d’elles comme la tête du coin est à l’un

luugie ^

des côtés, qù'on peut pomhier dans ce cas la longueur du coin.

On voit, par ce 'que nous venons de dire, qu’à puissances égsles,. l’effort exercé par le coin est d’autant plus grand , que là tête en est plus petite par rapport à la longueuix i

De quelques Mnchiu/cs composées.'

201k Jusqu’à présent uoDa n^vons considéré qu’un seul corps solide, géifê dans ses mouvements par différents obstadès; et c’est ce qui forme les diverses machines simples. Nous . allons considérer actuelfemeul un assemblage de macbines simples qui réagissent les unes sur les autres en vertu de leur liai.son mutuelle ; ,* ■

et cest ce que l’on nomme une machine co’m- * ^ ftosée. , ' -• *

.Si 1 'on ne suppose que deux,>forces appliquées à la machine composée, on* voit que » la macliiuc simple, qui reçoit immédiatement ^ l’action de l’une d’elles , transmet cette action , . d’après les lois de son équilibre, à la machine siniple avec laquelle elle c.st liée ; que celle-ci la transmet de même à la machine suivante; et ain§i de suite, jusqu’à la dernière qui communique, l’actiou . àja seconde force, ou à la ■ résistance qu*ilt-ihut Vaiticre. Ainsi il est tou-

le Tapport de la une suite de proportions données par les lois de l’équilibre des -machines intermédiaires; et c’est ce qu’on va véri6èr tout à l’heure sur quelques exemples très-simples.

Mais nous devons faire observer que les questions suivantes se rapportent naturellement au problème le plus général de la Statique, -c’est-à-dire font partie de cette théorie étendue où l’on recherche les lois de l’équilibre dans les systèmes dont là -figure est variable suivant des conditions quelconques données. Les deux axiomes qui senent de base à cette théorie sont : . ‘

1*. Que si un ^ stème quelconque de points est ^eri équilibre, chaque point doit être en équilibre de lui-méme, tant en vertu des forces qui lui sont immédiatement appliquées, qu'en vertu des résistances ou réactions qu'il éprouve de la part des autres points du ^stème;

2°. Que deux points ne peuvent agir l'un sur l'autre que dans la direction de la droite qui les joint, et que l'action est toujours égale et contraire à la réaction.

Au moyen de ces deux axiomes et des conditions connues de l’éqtiilibre d’un corps libre, on peut trouver les conditions de l’équilibre

jours facile de déterminer puissance à la résistaflitor^par

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dun. système .quelconque de corps, pourvy qu’on sache, évaluer les rësistauces qui naissent de^ leur liaison mutuelle : car ces résistances étant une fois- évaluées, Il ne s’agit plus que de les combiner avec les forces données immédiatement par la question , et d’exprimer les conditions de l’équilibre de chaque corps comme s’il était parfaitemejit libre dans l’espace. • ' ' • ,

• Quoique, nous'ne puissions, san^asser le.'t bornes de cet Ouvrage, traiter ici ce sujet avec toute la généralité dont il est susceptible, nous donnerons néanmoins les conditions de l’équilibre de quelques systèmes variables qù’on emploie- souvent, dans les arts,. et que l’on a coutume de considérer dans les éléments de Statique, parce Cjue leé réactions des différents corps les uns sur les autres y sont trèsfaciles à évaluer, et -ne supposent guère^^^e la composition des forces et les deux précédents. ' .

** * • Jk ^

• Des Cordes. ‘