THÉORIE NOUVELLE

et si c'est en cela qu’on fait consister la stabilité de l’axe niujeur, on peut dire que la grandeur de ce fuséau un est en quelque sorte la mesure. Et l’on voit de même que l’étendue du fuseau supplémentaire est la mesure de la stabilité de la rotation autour de l’axe mineur. Or, si l’un de ces deu.x a.\es diffère peu de l’axe moyen, le fuseau qui lui répond est très-petit, et le fuseau supplémentaire est très-grand. L’axe peu différent de l’axe moyen a donc très-peu de stabilité, et l’autre axe en a beaucoup. Il n’est tlonc point exact de dire , comme on le fait d’ordinaire , que si l’axe instantané est un peu écérté de l’axe principal qtii n-pond au plus petit, ou au plus grand moment d’inertie du corps, il s’en éloigne très-peu et ne fait que de petites oscillations pendant toute la durée du mouvement : car sMe moment d’inertie relatif ik cet axe diffère peu du moment moyen , le pôle instantané, par un petit dérangement, peut sortir du petit fuseau où il «kt actuellement, pour tomber dans le fuseau voisin et y aller décrire sa polodie autour de l’autre axe ; ou même , s’il n’est déplacé que dans l’intérieur du petit fuseau qui lui répond , il peut V décrire une polodie étroite et fort allongée , et par cons«‘quent faire de très-grandes oscillations autour du pèle principal d’où on Fa écarte.

Dans les corps ^ofi l’un des moments extrêmes d’inertie diffère peu du moment moyen, et par conséquenFoù l’ellipsoïde central du corps est jîhtsque de révolution autour *de l’un de ses axes, la stabilité de la rotition n’est donc vraiment assurée que pour cet axe. C’est le cas de la Terre, dont la rotation est très-stable autour de son axe actuel, et le serait très7peu autour du ln)isième axe qui , comme o"n le sait, diffère tn'-s-peu de l’axe moyen.