Les coefficients des équations (7) deviennent ainsi

U = — ^lm[f(r)-hx' î^^l(uxH-vyH-wz)%

P, = 2/nyz^^-^(ux-f-vy-f-wz)*,

Si l'on appelle a, b, c les cosinus des angles que la normale au plan de Tonde fait avec les axes des coordonnées et que Ton pose

L,===i2mr/(r)-Hx»-^^l(axH-ftyH-cz)% P,=: -Smyz-^-^'Cax-hftyH-czy,

on a

Lorsque le coefficient d'extinction est nul> on a

les équations ( 7 ) se réduisent à

/ («'— LOA — RaB — Q,G==o, {16) I (w« — Ma)B — P,G — R,A = o,

et réquation (9) devient

^''^ J — Q;(w'-MO — R;(w'— NO — 2P,QaR,;=o.

Cette dernière équation montre que, dans chaque direction, la vitesse de propagation w est indépendante de la longueur d'onde. Ainsi, quand les équations différentielles du mouvement vibratoire peuvent être réduites à des équations homogènes du second ordre, la vitesse de propagation est la même dans chaque direction, quelle que soit la longueur d'onde. En d'autres termes, il n'y a pas dispersion de la lumière.