CHAPITRE IV

45. Nous nous sommes représenté (n°36) Télal moyen du milieu élhéré qui pénètre un cristal homoédrique quelconque, en imaginant un milieu isotrope dilaté ou contracté suivant certaines directions. Lorsque le cristal a la forme d'un paralléiipipède rectangle, les axes de l'ellipsoïde, dont nous nous sommes servi pour caractériser cette disposition de Téther (n® 37), sont parallèles aux arêtes du parallélipipède; car le cristal coïncidant avec lui-même quand on le fait tourner de i8o degrés autour d'un axe parallèle à une arête, il faut que l'un des axes de l'ellipsoïde coïncide avec l'axe de rotation. Nous supposerons ici les trois coefficients a, b, c inégaux.

Les quantités cù], wJ, oi] (n** 39), que l'on range par ordre de grandeur, diffèrent peu les unes des autres; des trois racines de l'équation (7), une est comprise entre wj et wj, une autre entre (ù\ et wj; si l'on néglige les quantités petites du second ordre, ces deux racines seront données approximativement par l'équation du second degré

à laquelle on peut réduire l'équation (7). La quantité aA-hPB-hyCj différant peu de lu ( -. — h--. — ^ fr ^^ ^^^

conséquent de — ^-7-7 — ^-^— > d après les équations (6), est

très-petite; ainsi à chacune de ces deux racines correspond une vibration quasi-transversale. A la troisième racine correspond une vibration quasi-longitudinale.

L'équation (i5) sera précisément l'équation des vitesses de