PRÉFACE. XI

sur une molécule placée au sommet. Si l'on examine ensuite la formule qui donne la vitesse de propagation des vibrations transversales dans l'éther libre, on remarque que l'existence des vibrations transversales dépend de la loi des forces moléculaires ; pour que les vibrations transversales puissent se propager dans l'éther libre, il faut que la force, si elle est répulsive, décroisse plus rapidement que la raison inverse de la quatrième puissance de la distance, et moins rapidement, si elle est attractive. Dans les cristaux à un axe optique, la vitesse de propagation du rayon ordinaire doit être constante; c'est une nouvelle condition à laquelle doit satisfaire la force moléculaire. Cette condition indique que la force moléculaire varie en raison inverse de la sixième puissance de la distance ; d'où l'on conclut, en vertu de ce qui précède, que la force est répulsive.

Si l'on suppose un ébranlement produit en un point du milieu, la vibration rigoureusement transversale donne naissance à une onde sphérique et la vibration quasitransversale a un ellipsoïde de révolution tangent à la sphère; on retrouve ainsi les lois d'Huyghens pour les cristaux à un axe.

L'étude des cristaux de la troisième classe conduit à des conséquences analogues. Il n'y a plus de direction neutre, c'est-à-dire suivant laquelle la lumière n'est pas polarisée. Dans chaque direction se propagent trois vibrations rectilignes; deux sont quasi-transversales, la troisième quasi-longitudinale. On peut regarder la surface de l'onde de Fresnel comme une loi établie par l'expérience. Si l'on ne fait aucune hypothèse sur la force moléculaire, on ne trouve pas nécessairement l'onde de Fresnel pour l'ensemble des deux vibrations quasi-transversales. Pour avoir cette surface, il faut établir une condition, et cette condition est la même que celle que j'ai