XII PRÉFACE

trouvée précédemment, en exprimant que la vitesse de propagation du rayon ordinaire dans les cristaux à un axe est constante. On en déduit les mêmes conséquences relativement à la force moléculaire.

Tout ceci est bien d'accord avec la théorie de Fresnel, sauf en ua point secondaire. Fresnel supposait que dans les cristaux à un axe la vibration extraordinaire est rigoureusement transversale, comme la vibration ordinaire; dans l'ordre d'idées où je me suis placé, cette condition parait impossible à remplir, elle implique contradiction. La vibration extraordinaire n'est pas située exactement dans le plan de l'onde; elle fait avec ce plan un petit angle qui acquiert sa plus grande valeur quand le rayon lumineux fait avec Taxe du cristal un angle de 45 degrés. Dans le quartz cet angle ne dépasse pas 9 minutes; mais dans le spath il peut s'élever à 2^5o'. Par suite, la troisième vibration n'est pas rigoureusement longitudinale; elle fait avec la normale au plan de Tonde le même angle que la vibration quasi-transversale avec le plan de l'onde. Si ces considérations sont exactes, on pourra peut-être les vé-^ rifier par l'expérience; il semble que le troisième rayon, par sa composante transversale, doive produire un phénomène lumineux, très-faible à la vérité, mais cependant appréciable dans les circonstances les plus favorables.

Fresnel admettait de même, dans les cristaux à deux axes, l'existence de deux vibrations rigoureusement transversales; il faudrait les remplacer par deux vibrations quasi-transversales, et y ajouter une vibration quasi-longitudinale.

La dispersion de la lumière consiste en une inégale vitesse de propagation des différents rayons lumineux dans une même direction, suivant la longueur de l'onde.