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physiques inégalement importantes, quelques-unes beaucoup trop négligées, pensons-nous, par presque tous les auteurs.

Le courant produit tout d’abord une action calorifique dont le galvanocautère n’est autre chose que l’appareil d'utilisation pratique. Les travaux de Joule puis de Favre ont montré que la quantité totale de chaleur dégagée par un courant se partage dans un circuit proportionnellement aux résistances. Une première partie de la chaleur produite est absorbée pour effectuer le travail chimique intérieur de la pile et nécessaire à la production du courant ; le supplément seul est disponible. Si cette quantité supplémentaire est relativement grande et distribuée par exemple sur un fil métallique court, mince et assez mauvais conducteur pour que le courant trouve une certaine résistance, cette valeur, que l’on peut désigner par la lettre q, sera assez forte pour amener ce fil au rouge. C’est là le principe du galvanocautère et des lampes d’éclairage dites à incandescence.

Si au lieu de cette surface très petite et très résistante on oppose à la quantité q (quantité de chaleur disponible une fois la résistance de la pile et des conducteurs non utiles surmontée) une surface vaste, décomposable, en un mot une quantité notable de travail à effectuer, cette valeur q se transformera plus ou moins complètement en travail mécanique. Nous rechercherons plus loin ce qui peut se passer dans l’organisme, disons seulement ici qu’à notre sens, dans un Corps complexe, une partie du courant chemine sans produire d’allération, et sans : éprouver de retard même (1), à travers les parties parfaitement conductrices, c’est-àdire non résistantes et non décomposables. Une autre partie du courant est arrêtée lorsqu'il se présente une différence de résis tance si petite soit-elle ; et alors elle tend à la surmonter en élevant la température sila molécule résistante n’est pas électrolysable, en la décomposant dans le cas contraire (2). Nous admettons

(1) Nous voulons dire de retard pratiquement perceptible. On sait en effet que le courant électrique se propage avec une vitesse près de 2 fois plus grande que celle de la lumière.

(2) Elle tend également à la tourner en suivant les voies où il n’y a pas de résistance, ce qui nous ramène à l'hypothèse précédente,

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bien entendu qus la force électromotrice q soit suffisante pour surmonter toutes les résistances. Nous avons déjà dit en effet qu'il était possible de l’élever à l'infini, par exemple en ajoutant de

nouveaux éléments de pile.

Action mécanique de transport.

Une autre propriété physique du courant très utile à connaître bien que d'excellents traités de physique n’en parlent pas, consiste dans le transport mécanique de liquides ou de particules légères/(1).

Observés pour la première fois par Porret, ces phénomènes sont nettement démontrés par une expérience très simple de Becquerel : Deux tubes contenant de l'argile délayée par de l’eau et fermés à leur partie inférieure par un morceau de gaze, sont plongés dans l’eau ; on y fait passer le courant, les électrodes étant placées chacune dans un tube. On voit alors l’eau se troubler au-dessous du tube en communication avec l’anode, ce qui indique un transport de l’eau chargée d’argile dans le sens du courant.

Une autre expérience due à Wiedemann est encore plus saisissante : si l’on met un liquide dans un tube en U, le liquide monte dans la branche négative. En vertu des lois de l’'hydrostatique l'égalité de niveau entre les deux branches tend à se produire, aussi la différence devient-elle beaucoup plus accentuée si l’on apporte une résistance au cours du liquide à l’aide d’un diaphragme poreux. De ses expériences Wiedemann a pu conclure que la quantité de liquide ainsi déplacé était proportionnelle à l'intensité du courant (2).

Le sens de l’entrainement ne semble pas être toujours celui du courant: pour Quincke le courant et les particules auraient la même direction pour Jurgensen ils auraient une direction contraire. Weiss (3) relate des observations très concluantes desquel-

(1) Weiss, Technique d'électrophysiol., p. 127. (2) Weiss, Tech. d’électroph., p. 128.