PS CAS

À — va longueur d’onde dans z > 0.

On obtient le champ électromagnétique

Es x) I h SV ' HR de — -f P(S)(C, 0, — S)exp [—yA(C 3+S2)] 7)

EEE)

“np AU/a

produit par la distribution

es :

PCSI, à, ©) expl—jh(Cz+ 82) D

Bo 2) J P(S}e—ik5x dS.

On peut comparer les spectres angulaires précédents à des spectres de fréquence où le rôle de la fréquence / serait joué par la quantité kS.

En inversant la formule précédente, on obtient en fonction de la distribution ÆE,(0, æ) le spectre angulaire P(S),

PSV | HeCo mr) exp AS x).

Booker et Clemmow ont montré de plus que dans le cas d’une distribution dans z — o ne s’élendant pas jusqu’à l'infini le spectre angulaire est également le diagramme polaire de rayon r avec s — 1.

1.7. Rayonnement des surfaces striées. Premières méthodes de calcul.

Soit une surface striée de longueur ! terminée par un plan métallique indéfini (fig. 12). Soit 6,

Fig. 12.

la constante de propagation le long de cette surface obtenue par la méthode du paragraphe 1.5. On peut supprimer la surface striée en la remplaçant par un feuillet de courants électriques et magnétiques :