ANNEE

La > > Ux, U, et u: vecteurs unitaires de Ox, Og et Oz.

En prenant l’image des feuillets dans le plan métallique, il reste le feuillet magnétique

a : ap Jin = 24 À eilot=fs).

On obtient aisément le diagramme de rayonnement

On obtient ainsi un rayonnement longitudinal (Elliott [17] a montré qu’en l'absence de plan métallique terminal, le lobe principal fait un certain angle avec le plan æ — o). Dans le cas du rayonnement longitudinal, on obtient un gain maximum à B, donné pour

D —— (relation de Hansen et Woodyard ).

Bo—%0

D'où une limitation du gain des antennes de ce type lorsque 6, est donné.

L'étude complète tient compte du champ excitateur, mais les traits généraux du phénomène ne s’en trouvent pas considérablement modifiés.

Nous avons représenté sur la figure 13 un dia-

Le [L e.

gramme expérimental [17] Er = 233). On remar-

egrés

quera le niveau relatif important des feuilles secondaires et l’asymétrie du diagramme, l'accord des phases se produisant pour une direction faisant un certain angle avec l’antenne.

1.8. Irrégularités de structure d'une surface striée. Remarques sur la structure périodique.

L'expérience a montré que l’on peut améliorer le diagramme de rayonnement d’une surface striée (directivité, diminution du niveau des lobes secondaires) en altérant la répartition régulière des stries. On peut songer à étudier la propagation le long d’une surface ondulée périodiquement (fig. 14).

Fig. 14.

Fig. ro:

On aboutirait, en utilisant le théorème de Floquet à un système linéaire d’une infinité d'équations à une infinité d’inconnues. Si le problème mathématique est ainsi résolu, on n’a pu jusqu'ici tirer d’une solution de ce genre d’utiles renseignements physiques dans le cas général.

On peut également songer à utiliser, pour un profil périodique du type représenté sur la figure 15, la méthode de Kroll et Lamb utilisée pour la théorie du magnétron de type « Rising Sun », en tenant compte ici du théorème de Floquet.

Enfin un problème de nature analogue est obtenu en considérant une couche de diélectrique d'épaisseur uniforme, de perméabilité , constante (structure du paragraphe 1.5) mais dont la permittivité & est une fonction de z (fig. 16) (périodique ou non).

Des problèmes de ce genre seront examinés et discutés plus loin. Nous nous proposons d'étudier

maintenant l'influence, dans la propagation sur une telle «ligne de transmission », de facteurs tels que la longueur de la période (en longueur d’onde) et l'amplitude des variations imposées à la vitesse de phase.

Le cas examiné [20] est celui d’une ligne de périodicité L suivant Oz. On supposera que l’hétérogé-

néité périodique affecte la phase d’une onde U = Us exp(— j£z)

se propageant sur la ligne non perturbée d’une modulation de profondeur 8 et de périodicité L. La forme de l’onde résultante sera

: — j(ks 2 8 sin = LIU SEe 2 )

Une telle expression peut se développer en une série du type