LO)E Â T

Cas de l'ouverture circulaire petite devant la longueur d'onde.

Nous avons vu que pour avoir le champ au loin sur l’axe 07 et le facteur de transmission de l’ouverture circulaire excitée par une onde plane dont la direction de propagation est Oz, il nous suffit de

savoir calculer J,— [5 ds. Il serait évidemment

très intéressant de connaître en détail les champs dans l’ouverture, mais ces derniers sont peu accessibles à l’expérience, et, de plus, par la suite nous ne nous servirons que des résultats des champs au loin. L’équation (11.9) se décompose en deux

O — ne { f j, 5 As — 5: - | fe divj ds }, F2 Sr et © OV |o s / fe do Z | fe divj EL

Soit d le diamètre de l’ouverture. Bethe [1] a remarqué dans sa formule donnant H; dans l’ouverture analogue à la formule (11.9) que l'intégrale portant sur div j et représentant l'effet de charges

| 7 es

Fe FE ; ARANE x :

magnétiques était de l’ordre (=) par rapport à #

l'intégrale portant sur j et représentant l'effet des

courants magnétiques. Ce qui lui a permis d'écrire

fa

pour = petit