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inférieures à -: — Le seul mode qui peut se pro-

pager dans le guide est le mode principal, les modes supérieurs sont évanescents. Soit une onde principale se propageant dans le sens des z 0, supposons de plus que les extrémités du guide ne réfléchissent pas les ondes qui pourraient y arriver. L'existence de l'obstacle fait naître un régime d’onde qui peut s'exprimer à l’aide des différents modes du guide. Les modes de numéro les plus bas qui sont excités sont les modes 4€,, et &,,. Dans le cas considéré

de a et b inférieurs à =) ces modes sont évanescents,

donc rapidement atténués le long de Oz. A une certaine distance de l’obstacle, le seul mode existant est le mode principal, c’est-à-dire l’onde plane classique. Si nous considérons l’écran dans son ensemble, nous voyons que nous retrouvons une surface d’onde plane dans l’espace-image à une distance assez faible de l’écran. En résumé, si les dimensions «a et b sont inférieures à À, on est ramené au problème de l'obstacle dans un guide d’onde, ce dernier étant terminé par des impédances caractéristiques et parcouru par un seul type d'onde. J. Ortusi [21] a établi à partir du théorème de conservation de l'énergie et du théorème de réciprocité la forme générale des coefficients de réflexion et de transmission d’une onde dans un guide vis-à-vis d’un obstacle sans pertes. Nous reprendrons ses notations.

Soit 1 l’onde incidente { l’onde transmise, r l’onde réfléchie, on peut écrire (1)

{= 1sinu ei?,