NON

limiterons aux cas où le vecteur électrique de l’onde incidente est normal ou bien parallèle au plan d'incidence. Nous désignerons ces ondes incidentes par les notations respectives E,, En.

Cas de l'ouverture unique.

Nous avons examiné au chapitre II le problème de l'ouverture unique dans un écran métallique indéfini lorsque la direction de propagation de l’onde incidente est normale au plan de l'écran. Nous avons vu qu'il nous fallait trouver, dans l’espace 7° unenondentf, Httellèique E7—08sur S et Hir—= H,=— const. sur 2, S étant la surface de l'écran, 2 celle de l'ouverture. La condition H:r=— const. sur Ÿ entraîne, comme on le voit à

l’aide des équations de Maxwell,

Een 10

sur >.

Au contraire, si l’onde est inclinée nous devons écrire

AVE D) HBr= Hor, qui entraîne (IV.2) Bon — En = AM)

Pour une onde Æ, ou une onde Æy peu inclinée sur Oz, l'égalité (IV.1) est peu différente du cas de l’onde incidente normale. La constante du second membre de l'égalité est remplacée par e*"est, Si æ cos 0 reste petit devant À dans l’ouverture, CepLermeneslEpeLir.

Au contraire, l'égalité (IV.2) est très différente suivant que nous avons affaire à une onde Æ, ou à une onde Æy.Pour une onde Æ,. nous avons la même condition que dans le cas d’une incidence normale. Pour une onde Æy, nous,trouvons

( IVe 5) En — EE, sin (fl eika cos 0.

Cas de l'ouverture circulaire petite devant la longueur d'onde.

Dans le cas de l'ouverture circulaire petite devant la longueur d'onde, Bethe a cherché à obtenir le champ rayonné par l’ouverture attaquée par une onde Ey en superposant au champ satisfaisant aux conditions de l’onde en incidence normale, c’està-dire

H>r— const., | « dans X Eon— (9 \ un champ satisfaisant à Hop; ; Ë dans », En — Eon \

les condititions aux limites du conducteur métallique sur l'écran étant remplies. Pour cela, il répartit sur À des courants magnétiques j, de divergence nulle de façon à ne pas modifier les charges magnétiques ou, si l’on préfère, le champ magnétique tangentiel. En écrivant que ces courants magnétiques donnent naissance à un champ électrique normal, il trouve pour ]

= —— 2 Eo