QE

H,z= H:y dans »,

d’où les équations

(L.21) Ein= Es, Hu Hn

dans ».

Nous remarquons à nouveau l'égalité sur xoy des composantes tangentielles des champs électriques. Comme précédemment nous en déduisons des formules reliant E,, E, et H,, H, identiques aux formules (L-0), (lsro), (rer), (D: r2), (L:19) (Lx,

(ss) BRL), TN FE; ; (x; 7 2), (125) 18 5 Rd VS 2) (1.24) PARC) = ELEC M, 2), (Q1525) Hix(t, y, — 2) =— H:; (x, y, 2), (36) ONE CH CE) QL35) Ta Po) = ME ou)

Des formules (1.20), (1.25) et (1.26) nous déduisons

(1.28) re 7 Onda

Des formules (1.21) et (1.24),

lots, = 0. dans Dh 17 TL

Nous trouvons pour la région 2 les conditions aux limites complémentaires de celle du conducteur parfait, on dit parfois impédance infinie, par opposition à impédance nulle qui schématise la condition à la limite du conducteur parfait. Des formules (1.28) et (1.29), donc à rapprocher de (I.r) et de (I.2), nous pouvons déduire

Dee dE\r 2 dEsr

dz dz )

ES) ÉTÉ LEE dz OZ

à rapprocher de (1.3) et (1./).

En définitive, nous avons limites du champ E,, H,

pour conditions aux

(L.17) or 7

dEsr

HOMSUTE dz

sur S,