OUT LA

À sur le Her naturel, c’est-à-dire 0 et z restant indépendants. Considérant ensuite le point M sur l'axe; on lui attachera le repère mobile défini par. Péquation de liaison : z= h6.

(A) E, = (In/irk) e-iêz k? cotg «| Ki (aY:1) — Ki(aY-1)] — PLy1 Ki (ays) + y Ki (a Y-)] À —j (In/4rk) 8e {cote a[ Ko (ay:) + Ko (ay-1)] — B Ti Kay) — 1 Ki (ay-1)] Eye os e-iB:2 Ko(a Yo)

ie e-ifz cotg [(8—) Ko (aY:)

À (8 t 5) Kutay- | Yi (ay) + Y-1 Ki (a Y-1)

vi 1

H, = 2 e-iêz ) cotg & [(e —;) K5(aY1) — (845) Rler-l (ari va (a À

H= ei cotg & Yo K1(@Yo).

Ces formules mettent en évidence la propagation des champs le long de l’axe Oz avec la vitesse projetée c’ sin & et, compte tenu du choix du repère, la symétrie hélicoïdale de leur distribution.

Si l’on admet que l’onde de courant se propage le long du fil avec la vitesse de la lumière c, les expressions des composantes du champ deviennent :

14 SRE ; RASE te l5in & *{kcos ax [ Ko(aY:) — Ko(aY-1)] — Yi Ka (aY1) — Y-1 Ki (a Y-2) j E, =—j one kcos « [Ko(ay:) + Ko(aY-1)] — Y1 Ki (y) + Y-1 Ki (aY=s) } E, =) . ee k cote x Ki(kacotg à)

NOT RATE LIEN k = D, cer F4 — LE, 17e sin % jeta (a +(s+ sin œ I ,k ( k 1 ml RS SUCRE AA sin & oo [fe 5) Kolavi)

+5) Ko(aY-1 )|-r Ki (a Y1) — Y-1 Ki (a YA) —

D) Ko(aY:)

5) Ko av-)| — Y1 Ki (a Y1) + V1 aie)

e Tina a *

k cotg’x K;,(kacotg «)

Ya = (Afsin & F AJ Re ou : ; (IIL-38) ay = cote a Vk& F(2ka/cosa) + 1.

La quantité ay, se réduit alors au paramètre ka cotg «, rencontré au chapitre II.

Lorsque l’angle « est petit, comme c’est le cas : à peu près général, on a sensiblement :

F a SEE CU G

HART CORRE ONU vis En AVE

: } RS Le RE ET ARS SN A ES NUE Date su & ARR EURE