I. Barreaux cylindriques type À : Cm = = 5).— Afin

de permettre une comparaison plus facile, nous avons superposé dans un même graphique (fig. 33) les courbes relevées sur les échantillons type A des différentes nuances d'acier

(1) Nous avons utilisé pour calculerÿcette action les renseignements très précieux que M Jouausr du Laboratoire Central d’'Electricité de Paris a bien voulu nous fournir.

Lo P. DEJEAN

nos 4, 5, 6, 7 et 8, maintenus pendant leur chauffage et leur refroidissement dans un champ alternatif de valeur maxi-

mum Jr —20 gauss.

Fig. 33.

HKeftoidament

Les points caractéristiques de ces courbes sont les suivants :

(a) L'induction reste sensiblement constante entre o° et la

température du point de transformation (on peut à peine distinguer sur une ou deux de ces courbes une légère inflexion vers 2007);

(b) La chute äu moment du point critique est excessivement brusque ;

(c) Pour nos échantillons à faible teneur en carbone (jusqu’à 0,400 0/0 inclus) la disparition du magnétisme correspond bien exactement au point critique A,. Ce point est à peu près rigoureusement réversible ;

(d) Même dans l'échantillon 5, qui a cependant 0,400 0/0 de carbone, le point A, ne donne aucun accident sur la courbe ;

(e) Pour les échantillons contenant 0,730 de carbone et plus, la disparition coïncide avec le point critique A,,,,3. Elle est, comme ce dernier, irréversible.

Notons en passant que l'allure de ces courbes est tout à fait analogue à celles obtenues par M. Ledeboer (fig. 3) qui opérait sur des échantillons dont le rapport de la longueur

Le PA Fe L au diamètre était m = 5 — 10, et aussi à celles obtenues par

Kotaro-Honda!|107, 110;(1). Cette allure avec brusque disparition du magnétisme caractérise un échantillon court par rapport à son diamètre, dans lequel la force démagnétisante des pôles a une valeur considérable. La chuté semble même d’au-

: Eur L tant plus brusque et le point plus localisé que le rapport = est

plus petit.

Il. Les barreaux cylindriques type B (n= 5 = 66,6)

ont été soumis à deux séries d’essais. Dans la première série, la valeur maxima du champ alternatif, dans lequel on maintient l’échantillon a été : F2» — 20 gauss ; dans la deuxième, cette valeur était : Fm — 1,5 gauss. Les courbes correspondant à la première série sont relevées figure 34. La dispari-

(1) Annalen der Physik, 4e série, t. XXXIÏI, 1910, p. 1005, et loc. cit.

tion du magnétisme n’est pas brusque, et l’allure générale de ces courbes rappelle celles de P. Curie (fig. 8) (1). Pour

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