CHAPITRE IV. — THBBMODYIVAHIQUB

C est la chaleur spécifique sous pression constante et h la chaleur latente d'augmentation de pression.

fi^\ r- ^ . A ^^ g dU . dv

(6) c=-^ + Ap-^^, h:=- + Ap-^.

, . dh dC ,di>

^'^ Tt-Tp^-^di'

Enfin, avec /> et f comme variables,

(8) dQ^Kdp-^lds^.

(9) K = ^, Xz.--^Ap.

dl ^ A

dp dv ~

On déduit encore de ces équations

at

Nous trouvons aussi une nouvelle expression de <iQ :

Les trois coefficients ^, ^ et ^ présentent un grand intérêt pour le physicien.

. , dv

Le premier ^ est égal à v^a, a étant le coefficient de dilatation sous pression constante.

Le second ^ est égal à p^<x! , ad étant le coefficient de dilatation sous volume constant.

Le troisième -^ est égal à — v^p., (i étant le coefficient de compressibilité à température constante.

Il8 LITRE II. — CHALEUR.

Or nous pouvons écrire

dt dv

dv

dp

dp dt ~ dt ^ dp' ds? dt

d*où

et

(x—p^ix'iï..

On aura encore

Toutes ces équations se rapportent à l'unité de poids des corps, et Tunité choisie est le kilogramme ; p est la pression en kilogrammes par mètre carré et v le volume spécifique du kilogramme, c'est-à-dire l'inverse du poids spécifique exprimé en kilogrammes par mètre cube.

Le second principe n'est pas moins fécond que le premier: Clapeyron, en considérant des cycles infiniment petits dans une dimension, a institué une méthode nouvelle qui permet d'étudier tous les changements d'état physique.

L'énoncé le plus général du principe de Carnot est le suivant : Le travail S accompli dans un cycle de Carnot est égal à (Q — 7)/(T — t)f Q — q étant la chaleur mise en œuvre et / une /onction des températures du foyer et du réfrigérant ; cette fonction est la même pour tous les corps. Or on a évidemment

Le rendement p est cette fonction des températures identique pour tous les corps.

On a obtenu cette fonction pour les gaz parfaits.

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