CHAPITRE IV. — THERMODYNAMIQUE. l
La température finale Tj est égale à
fif' = -^ p (T.).. i X . ,709 X q88 n= ,46».
En détente adiabatique réversible, nous aurions trouvé, pour T„ 236° absolus.
Enfin
ç ^ Po-Pi RTo ^ i 29,27x288 ^ ,^„ y Po i,4i 2
5i. O/i applique souvent, dans les calculs relatifs à l'écoulement des gaz, la formule approchée
estimer l'erreur commise et son signe, La formule exacte est
(28) çv'^—'i
quand nous supposons que la variation de chaleur a été nulle. Il vient donc
^ y — I p^ __ Ko? ^
si nous posons
2L.-^K et 1--^ = ^. y — I />o
Développons :
,. Kx K(K-i) ,
l54 LIVRE II. — CHALEUR.
par suite,
iv^ ~~ (1 — K) "~ 0,71
La valeur w* est donc trop faible, puisque le dénominateur est positif et plus grand que i.
Faisons
^ = i, il vient
et
55. Une masse d'air s'écoule dans V atmosphère, hors d'un réservoir dans lequel la température est de 3o<* et la pression égale à So**"*; quelle est la vitesse d'écoulement et l'abaissement de température, en admettant que la paroi ne cède pas de chaleur au gaz?
Par application des formules (28) et -~ = f — j du problème 32, nous trouvons
T, = 22I<» absolus =r—52<>C.
56. Vers quelles limites convergent les vitesses d'écoulement de l'air et de l'hydrogène, quand ces gaz, pris à une température de o^C^ passent d'une pression p^^ égale à i*\™, à une pression p^^ très faible.
=i67,43RTo.
La limite égale 785™ pour Tair et 2791™ pour Tbydrogène.
