LOIS DE LA DURÉE DE LA PROPAGATION ABSOLUE

Ces lois, déduites par M. Gaugain, de très-nombreuses expériences peuvent se résumer dans les 5 propositions suivantes :

1® Dans le cas où la perte par l'air est nulle (c'est le cas général

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ainsi qu'on Ta vu précédemment), et en supposant que la tension de la source varie sans que le conducteur éprouve aucun changement, la tension (Tune section déterminée de ce conducteur, au bout d'un temps donnée est toujours proportionnelle à la tension de la source.

2** Lorsque les dimensions du conducteur restent constantes, la durée de propagation absolue est inversement proportionnelle à sa conductibilité spécifique^ ou directement proportionnelle à &a résistance spécifique.

3® Quand la conductibilité spécifique et la section sont invariables, la durée de la propagation absolue est directement proportionnelle au carré de la longueur diè conducteur.

4^ Quand la nature et la longueur du conducteur restent les mêmes ainsi que la surface extérieure , et que, par suite de cette dernière condition, le coefficient de charge est aussi invariable^ la durée de la propagation est inversement proportionnelle à la section du conducteur.

Les conditions énoncées dans cette dernière proposition peuvent être réalisées avec un cylindre creux dont on fait varier l'épaisseur sans changer la surface extérieure.

5*" La nature, la longueur et Taire de la section restant les mêmes, si Ton modifie la forme de la section de manière à faire varier le coefficient de charge, la durée de la propagation absolue est directement proportionnelle à ce coefficient de charge.

Quand la perte par Tair n'est pas négligeable, ou ce qui revient au même, quand le circuit se trouve soumis à des dérivations, les quatre dernières lois sont altérées^ et toutes dans le même sens, et M. Gaugain a montré que dans ce cas, la durée de la propagation absolue^* suit une marche plus rapide que celle qui se trouve indiquée par chacune des quatre dernières propositions.