PHYSIQUE

S 4. — Objet, moyens d'exiiloratioB et diflérentas ptfties de la physi^oa.

La science mathématique et Fastronomie ne ccmsidèrent que les phénomènes de forme et de mouvement qui, nonseulement, se retrouvent dans tous les corps, mais qui jouissent de cette propriété caractéristique d^y être indépendants de tous les autres phénomènes, de telle sorte qu'ils peuvent être étudiés, abstraction faite du reste. Quand nous ne pouvons observer les corps que par le sens de la vue, comme dans le cas des astres, les phénomènes de forme et de mouvement sont les seuls qui demeurent appréciables. Mais quand les corps sont entièrement à notre portée, ils nous offrent, en outre, un certain nombre d'autres phénomènes généraux, toujours de même nature d'un corps à Tautre, et différents seulement par le degré. Ces phénomènes se répartissent en un certain nombre de classes en relation avec Tune des ^

sensations différentes qui nous révèlent rexistence de la ma- 0i

tîère.

La physique est la science qui étudie les propriétés gé- . )

nérales des corps, et, par ce mot de propriété, il ne faut en- >

tendre qu'un ensemble de phénomènes de même nature, et, par suite, compris dans une même classe. La physique vient après la mathématique et dépend d'elle, parce que les phénomènes qu*elle étudie sont modifiés par ceux de la forme et du mouvement : c'est ainsi, par exemple, que l'état de lumière et de chaleur d'un corps, dans telles circonstances données, dépend généralement de sa forme et de son repos ou de son mouvement. Aussi les lois physiques, plus compliquées, plus difficiles à établir que les lois mathématiques les supposent

et s'appuient sur elles.

Si nous divisons un corps en un certain nombre de parties, nous retrouvons dans chacune d'elles toutes les propriétés du corps lui-même. Noos fommes aiosi conduits à attribuer les propriétés générales de la matière aux derniers atomes que nous puissions concevoir, et dont nous la supposons fonnée ; atomoi que nous devons regarder comme indivî-> «blés, sans quoi nous arriverions i, des propriétés sans corps, à des phénomènes sans sâége*

Dans rétat actuel de la science, la physique comprend cinq parties qui, dans Tordre de leur complication et de leur perfection relative, étudient : la pesanteur, la chaleur, la lumière, le son et rélectricité, Le but de cette étude est toujours de trouver les lois qui régissent les phénomènes dont rensemble est représenté par cescinqpropriétésdifférentes. Et comme rencbaînement connu des faits particuliers doit toujours aboutir h 169 faire prévoir, les théories physiques doivent ûaalement faire connaître, indépendamment de toute expérience directe et immédiate, quel est Tétat de pesanteur, de chaleur, de lumière, de sonorité et d'électricité d*un corps d'après les circonstances dans lesquelles il se trouve placé. Si un tel résultat est rarement atteint, cela tient seulement à rimperfection de la science, et non à ce que telle n*en est pas la destination nécessaire.

D'après la complication des recherches physiques, si supérieure à celle des recherches mathématiques et astronomiques, elles ne pourraient guère aboutir si raccroiasement des obstacles n'était compensé, jusqu'à yji certain point, par celui des moyei^ d'exploration.

L'observation proprement dite, bornée en astronomie à un seul sens, reçoit alors toute l'extension possible puisque nous pouvons y employer tous nos sens. Mais la plus puis* saute ressource de la physique est l'emploi de l'expérience. Le caractère propre de celle-ci est de placer les oorpa dans des circonstances artificielles, expressément instituées pour

U PHILOflOran MATimELLE. 171

exattiaer la marcbs des pMnmièilei» et panoAttro ainsi d*appr6eier ifolément et sttooessîTement rinfluènce, sur eux^ de chaonne dea eircoûfltaiHsea qoi lei détermiileiit

Go^joiAteiàe&t avec VfMge étendu et fécond des méthodes eipérladenlateSf la pbysiqtte comporte encore uiie application, [dus ou moins complète» des méthodes analytiques. €ette application peut s'y présenter sous deox formes trto-difiérentes, l'une directe, l'autre indirecte. La première a lie& quand la oonsidâratioti immédiate des phénomèneli a permis d*y Saisir une loi numérli}Qe qai derient Ia base de déductions analy« tiques : ainsi Fourier a créé la théorie mathématique de la répartition de la chaleur éû la fondant entièrement sur le principe de Taotion thermologique entre deux corps proportionnelle à la dUTérence de leurs températureii Mais le plus souvent l'analyse mathématique ne à*introduiten phy« Bique qu'indhfeotement, c'es&*Mire après que ks phén<H mènes ont été d'abord ramenés par une étude expérimentale, plus ou moins difficile, k quelques lois géométriques ou mé** oaniques; et alors ce n'est point proprement & la physique que l'analyse s'applique^ mais à la géométrie ou à la méoa* Dique. Telles sont, au point de vue géométrique, les théories de la réflexion et de la rôfiraction, et, au point de vue mécanique, l'étude de la pesanteur et ceUe d'une partie de IV coustique.

Mais, outre rexpérimentation et l'applicatioa de l'analyse, il y a encore un puissant moyen d'explcnration dont la phy^ sique comporte uo fréquent usagd C'est l'artifice des hypo-> thèses consistant & imaginer, quand il est trop difficile & découvrir directement, l'objet môme de la recherche, qui est toujours la loi d'un phénomène ; puis à vérifier si la supposition faite est exacte* La condition fondamentale que doit remplir toute bonne hypothèse est donc qu'elle soit susceptible d'une vérification positive, dont le degré de précision soit en harmonie avec celui que oiHnporte l'étude des

179 DXUXlftME FÀBTIK.

phénomènes correis^ndantB. Or, il faut pour cela qu*dle suppose nne loi, et non une cause première on finale, un mode essentiel de production des phtoomènes : car alors, prétendant prononcer sur des questions insolubles, elle ne pôut amener que d'interminables discussions, sans rendre d'ailleurs aucun service réel et permanent Aussi de telles hypotiièses sont-elles irrévocablement éliminées par les progrès de la science; et il enseracertainementainsi des fluides et deséthers imaginaires auxquels on rapporte encore les phénomènes de la chaleur, de la lumière, de Félectridté etxlu magnétisme.

S 3.«» Étad« d« U pesanteur oa Urologie.

La plus avancée, la plus mathématique, et, par suite, la plus parfaite de toutes les parties dont se compose la physique, est celle qui apour objet Tétude de la pesanteur. Tous les corps nous présentent d'une manière continue les phénomènes qu'elle étudie^ seulement ils sont statiques ou dynamiques, suivant que les corps sont en repos ou en mouvement Dans l'un et l'autre cas, il y a à considérer les modifications que présentent les phénomènes suivant l'état solide, liquide ou gazeux du corps ccmsidéré.

Le premier et le plus important de tous les théorèmes, con* cernant la pesanteur, est que reflTort statique qu'eUe produit sur un corps, le poids de celui-ci en un mot, indépendant de sa forme, de ses dimensions, de l'état d'agrégation de ses particules, et des variations qui peuvent survenir dans leur composition intime, ne dépend que de son volume et de sa distance au centre de la terre. Le principe d'Archimède qu'un corps plongé dans un liquide y perd une partie de son poids égal à celui du liquide déplacé, fournit le meilleur moyen d'en déterminer la densité^ c'est-à-dire le poids de l'unité de volume. L'on peut alors, une fois qu'est connu pour un corps ce coefficient spécifique, évaluer l'unpar Tautre le poids ou le voluma

LA PBILQtOraiS KATUBILLI. il3

La BOtioo du centre de gntttté fatt reniarer ImmMiatemcnt dans la mécanique rationnelle tons les problèmes rdatifsà •Féquilibre des corps pesants, en permettant de réduire à une force unique Teffet de la pesanteur. D'alxnrdt natoreliemait regardée comme constante, laTéritable direction de cette force a pu êlre incUquée seulement par Tastronomie; et cdle-^i, ofihmt des termes de comparaison propres à. manifester et à mesurer l'angle des verticales, a démontré que cette direction variait d'un lieu à un autre, étant toujours normale à la surftbce du g^obe terrestre.

Tels sont, en aperçu, leseffetsstatiques de la pesanteursor les solides. Quant aux liquides, il faut d'abord remarquer qoe ni la fluidité matliématique, ni la rigoureuse incompressil^té qui les définissent en mécanique rationnelle, ne sont exactement vraies ; mais assez toutefois pour que, dans la plupart des cas réels, les phénomènes soient tels eflTectivement que si les corps étaient absolument incompressibles et parfaitement fluides.

Dans rétude de leur équilibre, en supposuit d*abord qu'il s'agisse d'une masse assez limitée pour que les verticales puissent être regardées comme parallèles, la recherche de la forme de la surface libre ne présente évid^mnent aucune difficulté; et toute celle de la question consiste dans la détermination des pressions exercées par le liquide en vertu de son poids contre les parois du vase qui le renferma Or Stévin ayant démontré que la preasicm sur une paroi plane équivaut constamment au poids d'une colcmne liquide verticale qui aurait pour base la paroi considérée et pour hauteur ceUe de la surface d'équilibre au-dessus du centre de gravité de cette paroi, l'analyse mfinitésimale permet alors de calculer la pression exercée contre une portion définie arbitrairement d'une surface courbe quelconque. En cherchant la pression totale, supportée par l'ensemble d'un vase, l'on trouve qu'elle est toigours équivalente au poids du 11-

17/1 Dstxiftm Tâmmi

<l«id0 ixmtma : m&itf ceUé i^tSt est tâteroée wtf le ftnidi ûu Vfiiiô peut lui être trèâ-supéridUre^ et tel a été le famealc paracloxô de Stévln.

. Lamefor» géàéntle defl prawicHis» <;<^<JU^aatit aiusit5t à lA théorie complète de Téquilibre des corps fleittiits, redonne te prâioipe d^Af cbimède* U runèbe IttfDédiatement la V0* oborohô des situations d'équilibre de ces oorpS à ttn pro« blême de géométrie soovent d'ailleurs fort difficile. Quant à rétude ûeê conditions de stabilité de cet équilibre, elle ooa« stitue une des applications les plus compliquées de la dytia* miq«e des solides»

Dans le cas d'une grande masse liquide» le problème de la forme de la surface libre rentre dans celui de la figure générale, des planètes, qvâ ne comporte ûntùte d'autre aolu-» tion rationnelle que la vériâcatioa, pour certaines formes^ de leur oompatIblUté avec réquilibfe. Mais» d'après Tinégale densité pat* suite de Finégale température des points située à la même distance du centre de la terre, Téqullibre de la masse fluide y est certainement impossible { et Tétude rationnelle des (tivers courants qui ont alors Heu doit évideomient présenter d'insurmontables difficultés. Au reste, les con«naissanœs tant ccmcrètes qu'abstraites sur l'équilibre des grandes masses liquides sont encore aSses peu avancées pour que l'on ne sache à quoi attribuer, ni comment expliquer^ les différenoM de niveau sûr«nent constatées à Tisthme de Suez entre la Méditerranée et la mer Rougé, et« à Fisthme de Pâ^nama, outre le grand Océan et l*0Géa& Atlantique.

L^air qui nous entoure ne pouvant « pas plus! que les autres gaz, ôtre pesé, cimime les solides et les liquides, sa pesanteur n'a été d'abord constatée que d'une manière indirecte, d'après la pression qu'il exerce. Torricelll découvrit qu'elle soutenait les différente liquides à des hauteurs inversement proportionnelles à leur densité^ et donna ainsi le moyen de la mesurera La pesanteur de l'air étant complètement démontrée et con^

LA PHtfiMOFHM lfATI»ELLE. 175

une» léft SavMÉioiui «bu bAromèlre ^ cle 1* mwMm pneuaifttique fitrott la {iroii^te el iaévitubte ooiMiqiieiiee de cette importante déoottverte»

La dlfféreaee egMaitieUe des ftz et diwi liquides e»t que , eeux*«i étatit sui^Oiés iaceiBjpreifliblea, leur denaité eat iQ<* dépendante de la preaBioA qulte supporKmt Dana les gazj qui aontilQidesoQfkiBiôlee liquides, mais, oentrairement h eut» compifeasiblea et élastiques, il e& est tout autreuumt II ; avait donc à chercher par quelle loi la densité et la pression sont al(»r8 liées. MaHotte en France^ Boyle en Angleterre, déeouvrirent» pi'esque en ttême temps, que les densités des gas sont pfopifftimineUea aux pressnons qu'ils supportent^ Sans doute cette loi qui suppose les fluides Mastiques totôeucs égalem^it oompressIbleB , si fortement ou si ftublemmit qu'ils toient déijà oOmprimés, ne peut être rigoureusement vraie dans tous les cas* MaiÉ, vérifiée» dans eesdemi^ii temps, Jusqu^à une presirion de près de dO atmoephèrea, elle est certainem^t d*une eiactitude trèsHmfflsante enta des li« mites comprenant presque tous les cas sur lesquels il nous importe â*étre iiiés;

Aini^, et plus encoi^querooéaa, l'ensemMe de Tirtmasphère ne peut être réôUeaient Jamais ;daiiB un état d'équi*- Ubi^e rigoureux/ Mais, en supposant cet équilibre par la pensée, ou en considérant Téquilibre partiel d*une ceionne atmosphérique très-étroite et supposant la température consiaute, en conséquence de la loi de Hailotte> les densités et les pressions diminuent en progression ^ométrique polir des hauteurs croissantes en progression arithmétique* En réalité, rabaissement de température des couches atmos^ pbériques à mesure qu^elles ttont {4us élevées doit ralentir cette vai^ation abstraite, en rendant chaque couche plus dettse que ne le domportenkit sa position, la température restant dcMiÉlaiite* La loi relative à la variation verticale des températures atmesphéfiqueé, qui peut être plus ou

176 OKinnÈMB PARTIE.

BK^iis Traisemblablement supposée mais non réellement connue, serait donc nécessaire pour que Ton appréciât rigoureusement les hauteurs correspondantes aux pressions observées. Aussi ce n'est Jamais qu'à défaut de déterminations géométriques, ou sous leur contrôle» qu'il convient d*appllquer Tingénieux procédé de la mesure des hauteurs par le baromètre. Mais, sagement employé, il peut multiplier commodément nos renseignements généraux srnr le relief du globe terrestre.

Telles sont, en aperçu , les lois générales de l^nilibre des solides, des liquides et des gaz. Mais, dans le cas des fluides, comprenant les liquides et les gaz, par suite même de leur imparfaite fluidité elles subissent, quand ils sont renfermés dans des tubes très^troits, d'importantes modifications, désignées sous le nom d'efl'ets capillaires. Ces efl^ets conëstent surtout dans une élévation, quelquefois changée en dépression , de la surface ordinaire d'équilibre, les hauteurs étant alors inversement proportionnelles aux diamètres des différents tubes. Les phénomènes de capillarité, généralement attribués à une prétendue attraction ou force moléculaire, conçue comme plus ou moins analogue à la gravitation universelle, sont, à ce titre, compris dans l'étude de la pesanteur; mais c'est seulement en réalité parce qu'ils consistent dans nne altération des lois de cette force qu'ils doivent former le complément de son étude.

Par suite de l'action de la gravité , les corps étant en repos nous offrent à étudier des poids et des pressions ; en l'absence d'obstacles ils prennent des mouvements dont nous avons maintenant à nous occuper.

En s'appuyant sur la loi de la composition des mouvements qu'il avait découverte, Galilée démontra que, dans le mouvement produit par toute force constante, les espaces parcourus croissent comme les carrés des temps, et les vitesses proportionnellement aux temps* Si la pesanteur est, comme

elle paa*aît être, une force constante» agissant toujours de la même manière sur les corps, soit qu'ils restent en repos soit quMls se meuvent, telles doivent être les relations entre Tespace, la vitesse et le temps dans la chute des corps. Il y avait donc à reconnaître sll en était effectivement ainsi. C'est ce qu'ont fait voir et l'observation immédiate delà chute libre, et cellCi plus facile et plus sûre, de la chute ralentie par un plan incliné. Le mouvement identique communiqué par la pesanteur à tous les corps, et seulement inégalement altéré de Tun à l'autre par la résistance de Tair, démontre en outre la proportionnalité des poids aux masses. L'ingé* nieuse machine, plus tard inventée par Atwood, qui donne le moyen de ralentir à volonté la chute, toujours laissée verticale, en obligeant une petite masse à en mouvoir une grande, permet de vérifier commodément, à tous les points de vue, les lois de la chute des corps.

Par suite de la découverte de la loi du mouvement simple produit par la pesanteur, tous les phénomènes relatifs au mouvement des corps pesants rentrent dans le domaine de la dynamique rationnelle. Quant à la translation des corps libres dans Tespace» Galilée lui-même établit la théorie du mouvement curviligne des projectiles, abstraction faite de la résistance de Tair. Et les seuls principes de la mécanique rationnelle ne pouvant évidemment faire découvrir la loi de cette résistance, on ajustement suppléé à leur insuffisance par des hypothèses dont les épreuves expérimentales ont jus* qu'à présent d'aîlleursdémontré l'imparfaite exactitude.

Quand chaque point du corps que la pesanteur met en mouvement doit rester sur une surface, ou sur une courbe donnée, il en résulte un pendule. La théorie de cet instrument, dans le second cas, a été complètement établie par Huyghens. Il a démontré que les oscillations cycloïdales étaient seules isochrones, mais que, très-petites, les oscillations circulaires pouvaient être également regardées comme

180 DEUXtÈMB PARTIE.

soit du corps échauffé, est plus sûrement connue. Les expériences de Leslîe, confirmées par la théorie mathématique de la chaleur rayonnante créée par Fourier, ont établi que Tin^ tensité de l'action varie proportionnellement aux sinus de Taûgle que les rayons de chaleur forment avec chaque surface. Enfin, quand la différence de température entre les deux corps n'est pas très-grande» l'intensité du phénomène lui est exactement proportionnelle : la loi est différente et inconnue, quand les températures sont très-inégales.

Dans la propagation de la chaleur au contact, les températures ne pouvant être fort inégales , la loi de la proportionnalité de l'intensité d'action et de la différence des températures peut être regardée comme l'expression exacte de la réalité. Telle est la seule loi certaine relative à ce cas de la communication de la chaleur.

Des corps d'inégale température agissant l'un sur l'autre, à distance ou au contact, d'après les lois indiquées ci-dessus, Tétat de chacun d'eux, après un certain temps, dépend de trois nombres, ou coefficients, qui varient pour chaque corps, et doivent être déterminés pour chacun d*eux une fois pour toutes.

Les deux premiers sont relatifs à la propriété des corps désignée sous le nom de conductibilité et qui comprend deux propriétés très-différentes, appelées par Fourier pénétrabilité et perméabilité. La première désigne, pour chaque corps, la faculté dadmettre par sa surface la chaleur extérieure , ou , en sens inverse, de laisser dissiper au dehors sa chaleur superficielle. La seconde désigne la facilité plus ou moins grande qu'un corps présente à propager graduellement dans lïntérieur de sa masse les changements de chaleur survenus à sa surface. Mais il ne serait possible qu'à des recherches très-délicates de distinguer, dans la conductibilité totale, les coefficients de pénétrabilité et ceux de perméabilité : aussi sont-ils encore inconnus.

LA PHILOSOPIU£ NATVBELLJB. 181

Enfin les différentes substances présentent encore cette particularité de consommer, soit sous le môme poids, soit à volume égal, des quantités inégales de chaleur pour élever également leur température. Cette propriété est ce qu'on appelle la chaleur spécifique d'un corps. La première méthode employée pour la déterminer est due à GraWford , et dite méthode des mélanges. Elle consiste à comparer les unes aux autres les différences entre la température commune et les températures initiales de deux corps, pour des poids ou des Tolumes égaux des substances. Mais Tinvention du calorimètre par Lavoisier et Laplace a fourni ensuite un moyen plus exact, et surtout bien plus général, pour déterminer les chaleurs spécifiques. 11 consiste à évaluer directement la quantité de chaleur consommée par un corps dans une élévation déterminée de sa température, d'après la quantité de glace que peut fondre la chaleur qu'il dégage en revenant de la plus haute température à la plus basse.

Tels sont donc les trois coefficients d'où dépendent les températures résultant de l'équilibre de chaleur entre les difiérents corps. £n principe, le dernier seul doit influencer l'état finsd , les deux autres ne pouvant que modifier l'époque de son établissement. Mais, comme en définitive toute question réelle est aussi une question de temps, des inégalités très-prononcées entre ces coefficients influent sur l'intensité même du phénomène. En général , plus l'une et l'autre conductibilité seront parfaites, mieux les corps se conformeront réellement aux lois fondamentales de l'action thermologique, à distance ou au contact.

La théorie de réchauffement et du refroidissement étant établie, la seconde partie de l'étude considère la modification que la chaleur apporte dans la constitution physique des corps. Ce n'est jamais qu'une portion, souvent peu considérable, de la chaleur consommée qui détermine une élévation de température : la plus grande partie, insensible au

lftêHn6ttè«f«, est àbiif6!H[)éè ]^i*fô ^^à et iè iûmttk b^ltîéràtîoîl stl]^Vôhue , ôu àô feortte à to feimpîe ttRangèiiièût Ôè Volume, t)U i«*odtiit uh hotivél état d'àgfégatîdtii

A ttil très-l)ètît nt)ïAfere ti'fekoôiithHw J)iiès, A)ïit lA J)rtflèl* pale est Mativie à î'feaU , tout corps se dilate par îa chaleur et îsé condense par le froid, les solides se dilatent ïtaôîns que tes liquides et ceUx-<il ittoins que Ifes ^z pour une mèifae élé^ Vàtîèn de température. Entre des limites peu éloignées du pbiht de fusion , la dilatation des solides , peu pWnonèéè a'àilleUi^s, s*èfte<itue avec une parfaite uniformité. Il eh efet dé mêmiô p'ôUr cièlle, beaucoup plus tiDiisidét^bte , deè liquidés; et lés expériences de Duîbng et Petit ont démonti^ que, dans tthè étendue de plus de trois cents degi^ centigrades, la dllatâtîôn du mercuï^ suit une marche exactement unîfohne ; ô^est-à-dire qUe, entre des limites sufflsïimment éloignées de feâ ôongélatîon et de son ébuUîtion, dés accroissements égaux de volume sont touJoUi^s produits pàf dés quantités dé chaleur susceptibles de fottdï'e des poîdls égaux de glace â o® ; et il est probable quMl en est dé môme pour tout autre liquide. Quant aux gaz, non-seulement la dilatation en est uniforme, mais encore constante. Ils augmentent tous, et les Vapeurs se comportent de môme, des trois huitièmes dô lèùi* volume, depuis la température dé là glace fondante Jus^ qu'à èelle de l'eau bouillante.

tous les corps sont maintenant regaMés, ou au moins conçus, comme susceptibles d'affecter les trois états : solide, liquide, et gazeux. DU n'admet Jiius éUtï^e eux d'autre différence, à cet égard, que celle des parties de Téchelle therînométrique, supposée indéfinie, auxquelles ont lieu pour chacun ces différents états d'agrégation. Pour uUe mémo substance, dans sa fusion d'âbofd, puis dans sA vaporisatîbh, 11 y à toujours, îi quelques rares exceptions près, *<nxnfnution dé densité. Mais tous ces changements d'état ^àïkt à^ujettià h, une ^andè toi découverte pà^ Black qui côn-

^të en cte q^ô, tiàftH te pSIieAg^ €« reiM ftolMe A lHAt 16-

quide, et de celui-ci à Fétat gazeux, un corps quidlù^itc itfeoPbô lôbjouïS tlhè qUàAIftê, «L'âUfêtire pitts iftu «èîns If^dê, de lôhalèttr ^hâ tâlëv^ i^ tefftt^ôHAùf^; lèMfi <iltiB

de tettpèi^tttre exâttetnertl; eot»r^spôi^ttt li tmè é^mipttoft. telle est la tMmf iàieme, qtiî, à Tâîéé d» ^l%Mittètï%, a ï>^ ètfè itiesmrëe îïotif lés }#ihtiîï>atej ^feWAftcèi Èatt!*-

rcl se pîaô'ô, toftiitiè ébftipiéiftettt y!e îà dôCtHhè «èb î^ièftgeiftènts d'état , rèttïAè ifes Jbîè féîatîveà à là feMMitfdft M à Va teMr6ïi tîeS vapèûW. Màlgï* sfon îriiportartùè et ise* WsWtâts aôqtiîg, fettô est ttô^) pisu «tendue, et n** paé \ift ^rà^tèïiè assez tranché, pour former tilïè blanche dîstWrctè de là physiqûê. Sïûi^sïtfe à tiéiftbfttî^ QXiè îa ^qïiàAttte de VïipfeA!^ t[tlî se roïiSîe, àïièê tètftfyérâtute àétèi'ïnîttëè, datts uh espâttè défifti, est tô'ùjôtif s là nièmè, que crèt espàfcé Sôît x^iftpléièîîièttt Vîdè ou î^èniï)ïi A'ùil gliz qiïèlôônqùe. Là tousse m la tëïftîoH de* vapèUrs Srèîssent d'àîlleuf* avec ta teTnpSWittiï^ ; ^êt ftàitcffc a élabh q\ie les v'àpèll^ô 'éùlahées 'd^s dîvèi^ lîqnfdes trit toutes dés tènsîoïl!^ ^al'éè, qttaM ht tèttipé^ure* mti\ éqùîdîstàntès dés térffie^ 'd'ébtilltttôfi des iî^ttîdfes tcfmièlpm dants. fi*aprè~s cette lôî , îl mitt donc de conïïaîtirè, ï>t)nf* une seule sorte de vapeur, îè lïiôde de dépendance de là tension et de là 'température pouf qïill §ôlt iftonnït poùf toutes, àûîvant une loi émpînque trouvée pal- toutong , là foî*6ê élastique d''ùnè Vapeur croît pï^oportîonnèîletnent à ta isi^îème puissance d'une fbncWû dû ptètotèt degré de ïà ieWpérature.

L'étude de l'équilibre hygrométrique entre les différents corps bùïïirdes ^tfhstîtuô Mil pï^dob^ement ïiâtuTel ^e la ïhéôfie géûéî-àïè Se l^Vapfomfôn. ^attssttre et Deltrô ont îmàgmfe tes Insfruîftëntè permettant d'àppf^édeî''e!kac!teïôtt»ft 1^ âîflSrènces q[ùè pf ésèîite èét equîtibté ; îiiàfe ftdtts ti'aVôftfe

de )*&bmrplloii gracl«eUe» et j^rnw mein» é««f«i«iie» «xereie tm la lumière jm m nùlieu Qtte)e«&que« B^flii Fiafluenee photométrique de la oonleur a doimd lieu à quelque» obseï^ vatten» exaeles» deal la plua hnporlaAte et la plus préolae est la Axatlen du maximum de elai^té au milieu du apeotre sCh lalre.

L*étude de la lumière rêfléeMe, ôu la eatap^ue, {Hréseate un ensemble de oennalssanoes plus satisfaisant que lepréoé» dent. La loi fondamentale de la Téflexien de la lumière eensivte eu ee que , quelles que soient la ibraie et la nature du copps rMeoteur, ainsi que la eouleur et Tintensité de la lu^ mière» Tan^le de réflexion est constamment égal à Tangle d'inetdeâce, et dans le même plan norvnal. l^e seul prineipe de la théorie physiologique de la vision irréeusablement étaUi, est que TobII rapporte toujours la position d'un point au lieu d'où lui paraissent diverger les rayons lumineux émanés réeK* lement de ce point, quelques déviations qu'ils aient d'ailleurs éprouvées avant de lui parvenir. En la eombinant avec la loi précédente, l'analyse exaote des divers ein»ts produits par toutes les espèces de miroirs est immédiatement réduite à de simples problèmes géométriques. Geux*oi, au reste, môme dans les cas les plus simples du plan, de la sphère et du oylindre droit, jMrésenteraient d*asseE grandes difficultés s! Ton y prétendait à une précision rigoureuse, qui d'ailleurs n*est pas néeessaire.

Toute réflexion lumineuse sur un corps est oonstamment accompagnée de Tabsorption d'une partie variable, mais toujours considérable, de la lumière incidente. L'absorption pa« raît être plus grande, h un degré d'ailleurs inconnu, par réflexion que par transmission. Enfin, dans les substances diaphanes, la lumière est en partie réfléchie, en partie réfractée. Ce que l'on sait de plus certain sur la répartition de la lu^ mière ineldente qui se fait alors, o*est que la lumière réfléchie est d'autant plus abondante que Tincldenee est plue

LA PHIiiOAaBBIfi HÀVIEftf ILE. ig7

ehUqae» et Qu'à partir d'we oeilrine ineliiiialfloii, ivropre ^ oh«que autetauce et i»eaiurée paur quelquea-uaes, laréflei^içm âevienl toMe*

00 tautea toft partie» de Vétude de la lumlèpe* la dioptrique e^t la plua riohe en ocmnaisflaaeea certaines et préciaesk La loi fondamentale de la réfraotion de la lumière découverte m mtaie temps, aoua dea formes diatinetea mais équivalenles, paréneUius et Dieaeartea, eODsiste en ce qu'il eiUste un rap-i port eonatant entre les sinus des angles que les rayons r^ fnaetéa et Incidents, toujours contenus dans un même pla^ aormal, forment avec la porpendioulairo k la surface réfrin-» fente. Oe rapport fixe, qui varie d'un corps à l'autre, et qui est poi»" chacun d'eux très-important h connaître, se déter* mine expérimentalement dans le cas où la lumière passe du vide dans le corp& Si elle passe d'un corps dans un autre , il dépend alerf de la nature des deux milieux, et s'obtient en divisant l*un par l'autre les rapports de réfraction cori^pon^ dant au passage de la lumière du vide dans chacun des deux corps considérés.- En général , si la lumière traverse un nombre quelconque d'int^médiaires, la déviation définitive sera la môme que si elle était immédiatement passée du pre« mter milieu dans le dernier.

Quand un corps devient plus ou moins dense, le rapport de rélt*aotion qui lui. est propre varie proportionnellement à sa pesanteur spécifique. Aussi, de préférence au rapport dé ré^ fipaotioB proprement dit, cons!dère-t-on plutôt son quotient par la densité du corps, qui est nommé spécialement pou^ wirrétHngent, Ainsi qu'on l'a surtout reconnu pour Teau, ce quotient ne paraît pas d'ailleurs rester invariable, quand les corps changent d'état d'agrégation.

L -étude de l'inégale réfrangibilité des diverses couleurs élémentaires est le complément nécessaire de celle de la réfraction. La décomposition même de la couleur par un prisme, prouve que le rapport de réfraction, constant peur chacune

des diiESrentes parties do spectre solaire , varie de l*niie à Fantre. L'aeeroiaseBieiit toftal qu'éjproiEre ce rapport depuis les rayons ronges jusqu'aux violets, les extrêmes dsHBies deax sens, mesarelàdùjfersian propre à cliaqiiesobstaiice. Cédernier coefficient, très-difficile d'ailleiirs à obtenir exaetenait , c<Mnplète la détermination da ponvoir réfringent d^nn corps qui seol ne peut donner qoe la r^ractioD mojenoe. Contmirement à ce qoi avait été em d'abord, DolkMid découvrit, vers le milieu dn siècle demi^, qoe des substances, tout en réfractant moins que d'antres la lumière, pouvaient la disperser autant on davantage De là est résultée la poaàbilité de Tacbromatisme, ou de lentOles composées de téùe sorte que la dispersion de la lumière soit compensée, mais ncm la réfraction nécessaire à leur eflTet.

D'après ces lois de la réfraction, Texplication des effets des corps diaphanes sur la lumièrequi les traverse ne présente plus que des difficultés géométriques, qui d'ailleurs pourraient devenir fort grandes si Ton ne se bornait à envisager les cas simples de surfaces planes, spbériques ou cylindriques, et &j se réduisant encore à Tétude suffisamment approchée des seules circonstances qui se présentent le plus souvent

Outre la réflexion et la réfraction , la lumière peut éprouver une autre modification générale fort importante, qui , connue sous le nom de diffraction, consiste dans la déviation, toujours accompagnée de dispersion, que subît la lumière en passant très-^rès des extrémités d'un corps quelconque. Elle se manifeste par les franges inégales et diversement colorées, les unes intérieures, les autres extérieures, qui entourent les ombres produites dans la chambre obscure. La pins importante notion propre à cette théorie, est la loi des ^ interférences, qui consiste en ce que, par l'action mutudle de deux faisceaux lumineux émanés d'un même point, et réfléchis de manière à se rencontrer sous un très-petit angle, les intensités propres aux deux lumières se neutralisent et

LA PHIIiOSOPHIB HATQABLLC. . 189

8*aJoatent alternatiyementt à mesure que croit par degrés égaox et très-rapprocbés la différence de longueur eatre les chemins parcourus par les deux faisceaux.

Tellessont dans leurs points fondamentaux les quatre parties principales de Tétude de la lumière, successivement examinée suivant qu'dle est directe, réfléchie, réfractée et enfin diffractée. Quanta la double réfraction propre à plusieurs cristaux, et à la polarisation qui se rapporte aux modifications qu'éprouve la lumière lorsqu'elle a été réfléchie par quelques c(»ps sous une certaine inclinaison, il n'est ici possible que d'indiquer la place de ces études intéressantes, mais parties secondaires de l'optique.

$ 5. ^- Étude du son, on aeoostique.

Après avoir étudié la pesanteur, la chaleur, la lumière, nous arrivons à Tacoustique, dont les phénomènes sont bien plus exceptionnels, évidemment, que tous ceux qui ont été précédemment examinés.

Pour qu'un son se produise, il faut d'abord qu'il y ait perturbation brusque dans Téquillbre moléculaire d'un corps en vertu d'un ébranlement instantané, puis retour suffisamment prompt à l'état primitif. La réaction élastique en vertu de laquelle chaque molécule tend à reprendre sa position initiale étant d'autant plus énergique que l'écartement a été plus grand, les oscillations plus ou moins perceptibles et continuellement décroissantes, qu'effectue, en deçà et audelà de sa figure de repos, un système ébranlé, sont sensiblement isochrones. Une fois produites dans le corps, ces oscillations peuvent être transmises à de grands intervalles par un milieu suffisamment élastique, tel que l'atmosphère, en y excitant unesuccession graduelle de dilatations et de contractions alternatives, que leur analogie évidente avec les ondes formées à la surface d'un liquide a fait Justement qualifier d'ondulations sonores. Dans l'air en particulier, d'après sa parfaite

ôlaflftieité, Ta^ltation se propage non^ieulemont lalvsnt la di* reetion de rébranlement primitif, mais encore en tous aeaa. Enfin les vibrations tranamises aent toi^oura néoeaialremeBt Isochrones aux vibrations primitives, quoique les amplitudes en puissent être d^allleurs fort dlflérentea.

Telle est dono Tanalyse élémentaire du phénomène général des vibrations sonores. Mais leurs lois échappent prèsque toujours à Tobservatlon immédiate. Quoique T^istenoe de ces vibrations soit constamment évidente, leur flEdble amplitude habituelle et leur courte durée ne permettent guère à nos sens de les explorer d'une manière précise. En re« vanche, on reconnaît immédiatement que Pétude en est complètement subordonnée aux lois fondamentales de la mécanique rationnelle. Mais elle dépend alors d'une théorie dynamique très-difficile et fort délicate, celle des perturbations d'équilibre, qui toujours fournit des équations différentielles se rapportant à la partie la plus élevée et la plus imparfaite du calcul intégral. Aussi le mouvement vibratoire suivant une dimension, est-il encore le seul dont la théorie mathématique soît complètement établie par les travaux successlfe de d'Alembert, Daniel BemoullI et Lagrange.

Dans rétat actuel de la science, Tacoustique comprend trois parties se rapportant aux trois circonstances que les sons nous offrent à étudier : leur mode de propagation; leur intensité plus ou moins grande; leur ton musical.

En négligeant d*abord les variations de température qui résultent de la compression des couches gazeuses et en se bornant au mouvement linéaire, la théorie mathématique dé« montre que la vitesse du son dans un gaz y est égale à la racine carrée du quotient obtenu en divisant son élasticité par sa densité. Appliquée à l'atmosphère, cette formule revient à dire que la vitesse du son y est celle qu'acquerrait un corps pesant tombant dans le vide d'une hauteur égale à la moitié de celle que devrait avoir l'atmosphère pour que, sup-

LA PHILOSdme ITATVMLLB. 191

posée homogène, elle exerçftt la pression qu'elle exeree elfeetivement Entre la vitesse ainsi obtenue et celle qui est donnée par l'expérience se trouve une différence de 1/8 environ, que Laplace a démontrée devoir être attibuée à la chaleur dégage par la compression des couches atmosphériques, qui en fait varier Télastlcité dans un plus grand rapport que la densité , et par conséquent accélère la propagation du mouvement vibratoire. En introduisant dans le calcul la correction ainsi indiquée, on arrive à des résultats qui s'accordent avec l'expérience,

La théorie et l'observation prouvent également l'identité de vitesse de propagation des sons, quelles qu'en soient l'intensité et l'acuité. Enfin on a reconnu, du moins entre les limites des vents ordinaires, que l'agitation de l'air n'exerce aucune influence appréciable sur cette vitesse, quand la direction du courant atmosphérique est perpendiculaire à celle suivant laquelle le son se propage. Lorsque ces deux directions coïncident, elle l'altère faiblement, et soit en plus ou en moins, selon que leurs sens sont conformes ou contraires. La loi précise de cette légère perturbation est d'ailleurs encore Inconnue.

A l'égard des milieux liquides ou solides, on a jusqu'ici seulement constaté que, surtout pour les métaux très-sonores, le son s'y propage bien plus rapidement que dans l'atmosphère. M^s, dans la plupart des cas, cette supériorité de vitesse n'est pas mesurée, et il ne paraît guère possible qu'elle puisse l'être.

Lorsque, dans la propagation ordinaire du son, les ondes sonores rencontrent un obstacle immobile, elles sont répercutées en sens contraire et produisent un écho. La loi de cette répercussion n'est complètement conniie que dans le cas où l'obstacle est terminé par une surface plane. La vitesse des vibrations et celle de leur propagation, restant alors les mêmes, sont telles qu'elles seraient sî elles provc

iift Biraitai 9Aifn.

émaa. loiii raflteanineBt teteniM et bf«a earaotdrliét, Mt teajeuv entendre tin son nnlque plus grave que ehacnn des deox autrei. Mais peat-6li« ee phénomène est-il plntôt physlolaglqiie qne physique, et n*est*ee là qu'une sorte d^hallu*otnation normale du sens de Teuîe analogue aux Illusions op^ tiques.

Quant aux vibrations, non plus d'une simple ligne soni»«, mais d'une surface, la théorie mathématique n'en est encore que fort peu avanoée. Les observations de Ghladni ont montré les formes réguli^^es des lignes nodales que font naître les vibrations. Les expériences postérieures de Savart ont fait vofa* ensuite leur dissemblance suivant qu'on les considère sur les deux surfaces d*une même lame i elles ont aussi fait eonnattre plus exactement riofluence de la direction de l'ébranlement sur la forme de ces lignes; enfin elles ont embrassé Jusqu'au oas des membranes tendues, cas qui doit fournir des renseignements indispensables pour rintelligenee du mécanisme de Tauditlon.

L'étude d*une masse vibrante, suivant les trois dimensions, n'a été encore qu'à peine ébauchée par les physiciens, sauf pour quelques solides creux et réguliers. Et il est vrai de dire que l'état actuel de Tacoustlque ne permet encore d'atteindre à Texpllcation complète des propriétés d*aucun instrument de musique r car, dans ceux mêmes où le son principal est produit par de simples lignes, les vibrations effectives doivent toujours être plus ou moins modifiées par les masses qui leur sont liées.

La plus particulière de toutes les propriétés générales, actuellement reconnues aux corps, est rélectrlcité ; et son étude, ou électroloçle, est la partie de la physique qu'il nous reste à examiner. Les phénomènes dont elle s'occupe sont moins gênfiram que tous les précédents. Si tous 1^ corps

LA PHILOIOMIll HATURILLE. ifS

«ont taïur doate nueeptiblet d^leotrisation pôslthre et tté« gativo, oet état, oomnid l'état aonore, B^eat Jamais que pa«h* Baser; tandia que oeux dé pesanteur et de chaleur sent né- G6fl6airem«irt eontinus et celui de lumière bien plus habituel ou au nolna bien plus Anéquent

Quand na ooi^i est dans Tétat éleetrlque, 11 attire à lui tous les corps légers, et îe oontaot des eorps attirés et des corps électriséa est précédé d^uae étlneelle accompagnée d'un léser bruissement Entre deux eorps, IHin et Tautre éleetHséa, il peut y avoir attraotion ou répulsion, d'où la disttnotion nécessaire de deux états différents d'électrisation, et, par suite, de^ deux sortes d'électricité, dites Tune posi-^ tive, l'autre négative. Bn écartant toutes les applications qui rentrent dans la science eonorète, et les essais qui n'ont pas Qttoore abouti, Tétude de rélectricité comprend ai\jourd'hui trois ordres de recherches. Le premier étudie la production des phénomènes électriques, leur manifestation et leur mesure; le second se rapporte à la comparaison des états électriques propres aux diverses parties d*une même masse, ou à divers corps oonttgus; le troisième a pour objet les lois des mouvements qui résultent de l'électrlsation. L'application de l'ensemble des connaissances précédentes à l'étvde des phénomènes magnétiques, désormais inséparable de celle del'é*> leotHoité, forme une quatrième et dernière partie de Télectrologie.

Dans l'ordre de leur énergie et de leur importance sclentlAque actuelle, les principales causes d'électrisation sont ? les compositions et décompositions chimiques, les variations de température, le frottement, la pression, et enpn le simple contact. Cet ordre diffère extrêmement de celui que les premières recherches avaient indiqué, puisque le frottement a été d'abord regardé comme le seul, et ensuite comme le plus puissant moyen de produire l'état électrique.

Outre ces causes générales d'éleotrisation, une fbule d'au-

cltl'^élftt éteeMque entre tosdireraeafMHieiiile ^etlawi^Cf, ette éèpeoà pi4ne)pi^eiBent de la forma dea eorps« et elle est uBîfome pour la «phtoe seule, fin cempttraat l'état élee^ tpique propre a«x extrémités d*uB ellipsolcle gradDelleraeat altoagé, Goulonb ^ reeennu que Irar éleotnaatioii augmente rapidement à BMSure qne la figure s^aUenge, en dimiBiiant sur le reete du eorpi ) ainsi 8>eiplique le remarquable pouvoir é^ peintea découvert par irranklin,

^ant k la i^partition de l^uilibre ^tre pluaieum eerpq eontigui, Oeulomba démontré que, la nature dea turfaees n^ exerçant auoune Influence, elle dépendait uniquement de leur figure el de leur grandeur t seulement IMtat éleetrique que prend chaque surfkce est plus eu moins persévérant et se manifeste avee plus ou moins de rapidité, suivant le degré de eonduotibilité du eorps. Dans le oas de laotien mutuelle de deux sphères égales, Ooulomb a ftilt voir que Tétat élee-> trique, toujours nul au point de oontact, et à peine sensible

^ degrés de là, augmente ensuite rapidement de 66 à 90 degrés, et continue à eroftre encore, quoique plus lentement, Jusqu*à 180 degrés, où se trouve constamment son maximum. La marche du pbénomène est la même quand les deux globes sent inégaux, sauf que le moindre est toujours le plus éleetrisé. Enfln le mode d^actlon semble identique, soit que les deux eorps, ou seulement IMn d'eux, ait été primitivement électrlsé.

Après le cas de deux corps, seul complètement exploré. Coulomb n'aexaminé que celui de globes égaux rangésen ligne droite où la répartition électrique suit une marche analogue, et après lui il nVt été presque rien ajouté à cette intéressante et difficile étude.

La troisième partie de l^lectrologie, justement dite dynamique éleotrique, et qui, par suite de ^ensemble des travaux d^Ampère, se trouve être la plus avancée, a pour objet l'étude des mouvements qui résultent de l^lec^isation.

LA PHIUMOMn «ATMLLE. IM

U pMiMBièM gèÊètmk «t élémêBlalM d» tovlê ettle élodi est l^tio» mutuette de (lenx fils coadooteura éleotrisés fw des pilea foltiâi^oea. Quand i)i sont latBatmnient mobiles, de tels 9)i tendent teujonnei à se placer dans des directions parallèleB , el, après j être parvenus, Ils s'attirent eu se re^ pottssMil suivant que les deux eourants éleoMques sont eonfsraem eu eeatralres. Mais, en vertu de son dtatéleetrique, la masie générale du g^te exeroe sur les deux fils une aetlon dft^trlee analogue. Ayant déeouvert cette action remarqua» ble, si Importante en dle-mème à connaître, Ampère ima« grtaa des dispositions expérimentales, qui, gu^ntlssant les observations de cet elfet général, lu! permirent d'étudier et de reconnaître avec certitude les lois du phénomène prln-* elpaL

Ouantà la direction, si deux éléments d'un fil conducteur sont dans le môme plan , Taction dépend seulement de Tangle fbrmé par ehaoun des deux éléments avec la ligne qui joint leurs milieux : suivant la loi généralement adoptée, et qui parait représenter tous les phénomènes directs ou Ind!-* reets, elle est proportionnelle au sinus de cet angle. Quand ces deux éléments né sont pas dans un môme plan, IHietion dépend, en outre, de rinclinaison mutuelle des plans menés par chacun d'eux et par la ligne qui joint leurs milieux. Elle est nulle quand les plans sont perpendiculaires; mais, si leur angle est aigu, il y a une attraction qui atteint son maximum quand 11 est nul ; et, si Pangle est obtus, il y a une répulsion qui est maximun quand 11 est de 180 degrés , ou que les deux plans eofncident L*ensemble de ces variations tend à Wre regarder une telle action comme proportionnelle au co* sinus de' Pangle des deux plans ; mais cette loi n'est pas aussi sûre que la précédente.

En supposant Taction des deux éléments conducteurs va* riant suivant la distance, en raison inverse de son carré, il en résulte que Paetion d*un conducteur rectiligne, de Ion-

9M DKiTXiftiiE PAmns.

goeiir indâiirîe, sur une aigiiille aimantée doftTariereKaeiem&ki en niaoD inTene de leor plus courte distaiice. Or cette eaaaèqueace nécessaire ayant été directement vMfiée par les eipériences de Mil. Savart et Biot, la M supposée s'est tnmTée ainsi démontrée. Enfin nne dernière notion fondamentale établie par Ampère d'après des expériences décisives, consiste en ce que, dans nne étendue infiniment petite, Faction électrique de deux éléments conducteurs aboutissant aux mêmes extrémités, est exactement identique quelle que soit leur difiér^ice de forme : ce qui permet donc de substituer, dans les calculs électriques, à Faction de tout élémoit curviligne celle, équivalente, de l'élément rectiligne ocnrespondant

En partant des lois précédentes, on peut procéder à Tétude exacte et rati<mnelle des actions variées produites par des fils conducteurs contournés et disposés de diverses m»* nières. Le cas le plus intéressant est celui de conducteurs plies en hélices , surtout lorsque leurs spires sont [très-rapprochées. Ampère en a montré l'importance dans l'explication des phénomènes propres aux corps aimantés; et robservation confirme pleinement à leur égard toutes les conséquences plus ou moins éloignées qui résultent de la combinaison des lois précédentes.

Etepuls la découverte de l'influence d'un conducteur voltaîque sur une aiguille aimantée, l'étude des phénomènes magnétiques constitue irrévocablement la quatrième et dernière branche fondamentale de l'électrologie.

Tous les principaux phénomènes magnétiques ont pu être reproduits par des corps convenablement électrisés. La propriété la plus vulgaire des aimants, celle d'attirer le fer, a été reconnue par Arago appartenir aux conducteurs volta!ques de nature quelconque. On peut aimanter une aiguille d'acier en l'entourant d'un conducteur voltaïque plié en hélice ou même en l'électrisant par des procédés indépendants

LA raiUMOPHlS aATOACLUt. 20i

de l'actioa galvanique. Esi&a ie plus important des jMnor mènes magnétiqaes, la direction constante ds Taignille aimantée, a été rattaché à Télectrologie par la découTorte fondamentale de Taction directrice que la terre exerce sor un condnctffiir voltaiqne dont le.plan tend toujours à se placer peipendicnlairement à la situation natnreile de Taigoille aimantée. D*aatre part, presque tons les phénomènes électriques, y compris même la production, des étincelles, ont pu être imités à Taide des aimants. Et la combinaison de ces diverses séries d^observations a conduit à regarder tous les phénomènes magnétiques comme réellement .expliqués en concevant la surûuîe d*un aimant recouverte, perpendiculairement à son axe, d*une suite de circuits voltaiques fermés.

Dans cette théorie, il ne reste essentiellement à expliquer qn*un seul caractère fondamental de la vertu magnétique : celui d^ôtre la propriété exclusive d*un petit nombre de substances déterminées. 11 est incontestable que jusqu*ici on n*aperçolt aucune relation entre le caractère électrique des substances ferrugineoses et leur singulière prépondérance magnétique. Il y a donc là dans Télectromagnétisme actuel une lacune essentielle.

Pour faire entièrement rentrer dans la dynamique élec« trique le phénomène de la direction propre à Taiguille aimantée, il suffit de ccmcevoir la terre recouverte à sa surface, comme tout autre aimant, d^une suite de circuits voltaiques parallèles à Téquateur magnétique. Ampère a trèsconvenablement et très-ingénieusement attribué un tel état électrique aux températures inégales et périodiquement variables des divers points de la surface terrestre. L'influence magnétique du mouvement de rotation porte d'ailleurs à penser que le mouvement diurne de la terre contribue d'une manière directe à une semblaUe électrisation. Enfin il y aurait peut-être lieu d'admettre aussi une certaine constitution

MAiâ tes I^M l%l%lfV^ % la diisll^lè^îti^ du «^^^«§Diltt^ à i& ^MLèô éé Ift m^ hé cdoâl ]»as tlU Yèî^nH éê la p&yi^f()uô »MtH^{«è> et Mi^Ht tAa»» lé HOttiftflfté ^ là JM^fètt^ bôfr^

Tel m, Inféées^VëMiit ékaAfilê tlftttS ïotim lés pillés qttl la eéè^tùéht) réâsPém^é ilé la ^ycnv)^. Qélté «èféhéè ftepèrtaftfe oouà a Inébm fsef^s 1^ phéilèi^léMeli g^nâ^tix, U vtfm à'mmf^ , qM 110^8 99^1 tàoïlttàilré l'ftètlVltë de 1& matière-, të^J^ttlhl iSbUftfd à de» lôlsi ItUfiièà^lé», % dés i^làtlèfis ^éttstttàtéi dé ïi^èéJMe!» et de ^MllimiftB; Pkf mïès dé «es lois qHfè nott» èv^à |)é #â^o«i?Hi% néUs Sfoyei^ qéèllé ^ft être la nature de celles , bien plus nombreuses , que mttè ^ttérèiât et U lâèréhé i^i héd^ ft tébiMIts à là dé«é«i4^te des léis que hé^s coi^al^èns est ffwt é^us dAé séi^ itfdîèr- Hod dé éé que ué^ aVoRs à fa!f« ))mi^ en à^i^éntef et ei^ êempléter lé déMbir^, dàé» là Me^i^e de 1^ lé^r^s et dé W&

-IrcSOInS*

Ciar la eôhhaisfisal)^ dé ces loià né ftous àpi^èrte fès i^lèl»ént là pufé et ftébfé Satîft!àétiéti àttà<cftéè à ll^teHi^ee de cet ordre qui nous entoure. En àstfidtoéiftfé-, lés Voie nèifs ont pérésis dé prévéif lés {^é^dM^es avisé là pltts rigéurétiseprécfsîôïit ét^ gï^cé àlà ééterMftatîon, pâréicéttiplé-, dés positions dés «fléS^ts t)OlBté dé R tért^, la p^vîsîôft àstrée^tniqué ééns a tels eh étrt âé ^e IMrttéi'à la Btm^ fàètioh de nos besoins-, Méitùé !és f^^ttohifètoés les ))ltts étoffés et lés plus lù^éhdàé^ dé Wak

En phySÎ(|tfé, qtri est toé '^léîeftcé bfèft pl^ èo*nplî(|uée et, par suite, Méft hSWns ^mfte-, que l^troinéttifè ^ h 'prévision-, à layjuélîé abétttft héé^êSsail-ètt'éttt îîouté i^éîébcô po- Wtîve, peut y étf^ c^eHafeéînéttt toute aussrt sût^ , toaîS elle y èsl, étéhéy sèt^llètijèft», bîéà hïoîèsfeîù1*ffrc et bîeA itooîils m^m. Au lied 9%tf* rtiflonnèUô «fetaè éd ^"^tftïirèiftfti

LÀ PHilcèèd^ife irifto)J^)ELLE. IMè

elle est empirique presque constamment et ne peut indiquer ce qui arrivera dans telles circonstances données que d'après ce qui est arrivé dans d'autres ^ presque exactement .les mêmes. Mais, en revanche, ces lois diverses , multipliées et indépend^tes les unes des autres, qui ne su£Gisent plus à nous permettre la prévision précise et lointaine des phénomènes, nous rendent capables de les modifier, ce que nous ne pouvons faire quand il s'agit de phénomènes astronomîcluèé. 6es lois physiques ^oùVèmènt là iûàtîèrfe'; %t, les Ôônnaîàsâht, fiôiis là gôû^erhèrohs à ùàtt^ tottr, et ià fôrWi^ n^s à salîsfàîrè hoè bèsôîils et lios ôonVenàûôeflS, Aînsî, pà^ les lofs côûnuès dé là pésaût'eii'r et dô ta 'chaiétt^ fes cerps, devenus aclifis et soumis, ti-âVâîitettt ^ouf» nôùà, el tà\it^ nissènl; à llndtistrié hUitiaiùe \eè elfôrtâ et tés ffîôàV^ïàètttl dont èltè à besoîb ; et i*èaù , pàt ôxèmplTe, %è tt^ftsfôftiôàrA en vàpeui^, effacé les dîstâiacô's étàiultlplîe té'é cohtîaétâ entré les points du globe les plus élôîghés. Aîtisï èncof'è, Ipài-lé^teîè connues dé la lumière et du son , hbs sètis âdbt àgfaftdte, mdtrè vie augmentée Màîhtôiiààt qti'e sont cônttuéâ tes tôfô dé rélectricîté, dans ces cîrconstaûèéé bû tfoâ âîéttk tlCètfiblànts imploraient Jupiter et , plus tard, Un àutî'e 'Aîéù , ftôtïs hbté reposons, sans seulement y f^réûdrë gâfdè, îs'ûi* le fèY et le pïatînè savamment dràpbsés : et, tét'rèu^ d*ùà àîàtfè âgé, domptée aujôïïf d^ïiuî , k feudré docile èé pèï'd, iftàpùîSSânté; à 1 endroit assigné.

20A D£CXliM£ PARTIE.