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Nous supposerons que la fonction w?(/?) est continue et admet une

Là 8 s AS ® dw? ° je) A r V4 GS Le dérivée première continue DRE L’équation à résoudre s'écrit toujours

de la même manière :

Bo) U:" 0 0720

où ® est le potentiel du champ de la pesanteur, p la densité et U le potentiel newtonien. Les transformations du Chapitre IV s’apphquent au cas actuel, mais le laplacien de Q, qui était égal à 26° pour Péqui-« libre relauf, n’est plus constant et ne peut plus être placé en facteur devant l'intégrale étendue à la cavité. Il reste sous le signe somme. Soient comme au Chapitre IV : S une surface à ® constant, g la pesanteur, 1 la constante de l'attraction, Z la zone comprise entre S et la sur N face libre, M la masse totale, C la cavité intérieure à S, et enfin 1 la dis=« tance de deux points.

L’équation de Poincaré transformée s'écrit

= feds+ifedz= im faoac, Re LL es