MAX. 7 — A8EI

Portant ceci dans (152), on trouve pour la majoration cherchée

ou encore :

(153) b __8 vT

T étant la période.

Les plus grandes oscillations sont donc celles engendrées quand la tête du train passe au milieu du pont. Mais, à l’amortissement près, toute oscillation née se conserve dans le temps. Quand la tête du train est aux extrémités du pont son passage n’engendre plus d’oscillations, parce qu’alors n—0, mais les oscillations produites auparavant subsistent.

Pour retrouver la forme annoncée plus Equt du oc Ubnt dynamique, rappelons que

avec

À — eny.

Portant ces résultats dans (153), il vient en définitive, en DISREDE g = 10,

C’est l’effet dynamique d’oscillation normale. Mais, nous l’avons dit page DSP Cest là un cas moyen et la pratique nous montre souvent des amplitudes doubles de la normale. Il est donc sage de tabler sur la

majoration relative 0,03 RUE revient à prendre, pour les gran ponts, la moitié de la majoration (72 bis) proposée au paragraphe I.6, | pour les petits ouvrages.

Le FOAIOIERE dynamique d’oscillation serait donc

| \ 0,032V (155) AU nNtseE Vi

et le coefficient dynamique total, comprenant l'effet centrifuge (147), deviendrait :

E ù v° 0,03v (156) ; Re moe: Li de VI }

C'est-à-dire, en posant :

PRE an AE EU) , 10 VL eb

LÉ

avec possibilité de négliger le dernier terme.

Em

Ces résultats confirment ceux du paragraphe L,6 mais avec des facteurs deux à trois fois moindres.

On doit ajouter à cela l'effet de progression calculé au paragraphe IL,7. Si l’on compare le moment supplémentaire M (126) au moment

QU AC=(P+P)s

dû aux charges en repos, on trouve | .

FM 20" 14e £ Et MARS avec EE

En négligeant B, prenant g — 10 et f — il vient, compte tenu

de (157)

On aurait alors, en comprenant ce dernier effet :

K= Lo Lor421-FOro2

C’est la formule que nous proposerons pour les grands ponts avec la même réserve qu’au paragraphe I,7.