Emploi du pendule réversible

Je rappelle le théorème fondamental. On donne un corps de forme quelconque tournant autour d'un axe de rotation. Il existe toujours un second axe de rotation parallèle au premier, situé dans le plan passant par le premier et le centre d'inertie du corps, tel que la durée d'oscillation autour des deux axes soit la même.

Cette durée T est celle d'un pendule simple de longueur égale à la distance A des deux axes. On a par conséquent :

g est l'accélération de la pesanteur.

De la mesure de A et de T on peut conclure la valeur de ^.

Je n'insiste pas, la question étant complètement étudiée dans mon Cours Pendule, Spiral, Diapason.

237. Expérience de cours sur la force centrifuge. D'abord on se représente difficilement que la force centrifuge

agisse comme un véritable champ de gravité.

A ce sujet, voici une expérience instructive qui fixera les idées.

Sur une roue qui peut tourner autour d'un axe vertical (volant d'une perceuse, par exemple), ficelons solidement un métronome de manière que son pendule soit horizontal, dirigé suivant un rayon, la grosse masse de plomb vers l'extérieur.

Dans cette situation la pesanteur n'agit plus. .

Faisons tourner la roue. A partir d'une certaine vitesse le métronome se met à battre, avec une fréquence N sensiblement proportionnelle au nombre n de tours par seconde.

A la distance /■ de l'axe de rotation, tout se passe comme si le pendule était dans un champ radial d'accélération :

g= ià°r^==^ ir.-n-r.

En particulier calculons la condition pour que ^vaille l'accélération de la pesanteur, 981 cm., à r = 50 cm. de l'axe : 4zV= 19,62, «=0,706.

La durée d'oscillation du pendule est généralement :

^ ff n ^ r ^ i

l est la longueur du pendule simple équivalent. Le produit nT est bien une constante.

ÉTLDE EXPÉRIMESTALE DE LA GRAVITE ET DE LA PESASTElli 3'i7