CHAPITRE Vir

Pb^non^HM produits iiar In lumière polarisée «llipdqnemenl.

Pour pouvoir conrirmer les résullats théoriques du chapitre précédent sur les phénomènes que présentent les rayons luminciu dans lesquels les Iraj'ecloires des vibrations sont elliptiques, nous devons chercher ù obtenir deiii aui de rayons parallèles polarisés en ligne droite, dont les plans de polarisatitm Tont un angle déterminé et pouvant êtie retardés l'un par rapport l'autre d'une quantité arbitraire. Au moyen du compentateur de M. Babinet on réalise ces conditions. Les remarques suivantes sont nécessaires pour bien comprendre cet instrument.

Dans les figures 61 et 62, P représente un prisme taillé dans un criftal

Fig. 6i.

Fig. 62.

transparent de quartz, de manière que son aréle de rérringence K soit parallèle à l'axe du prisme à 6 faces, fonne qu'affectent les cristaux de ce minéral (fig, 63), Si l'on fait arriver perpendiculairement sur une face, du prisme, en f par exemple, un mince faisceau de rayons parallèles, monochromatiques, et de lumière ordinaire, ce faisceau après avoir traversé le crislal de s en s' pp. partage en pénétrant de nouveau dons l'air eau'. en deux faisceaux divergents de rayons parallèles, l'Si et s'S^ qui sont tmit