PHÉNOMÈNES PRODUITS PAR LÀ LLMIÈRR
M. Jamin trouva qii^en général, un rayon polarisé en ligne droite est change f»ar la réflexion en un rayon polarisé elliptiquement, tant que le plan de polarisa^ tion du rayon incident n'est ni parallèle ni perpendiculaire au plan dincidence, cas dans lesquels la polarisation ne change pas. On peut se rendre compte dé ce Tait en décomposant le rayon incident en deux autres rayons composants, dont les phases seraient égales et dont Tun aurait son plan de vibration perpendiculaire au plan d'incidence, tandis que pour Tautre les vibrations seraient dans ce dernier plan. Par le fait de la réflexion, ces deux rayons composants seraient difleremment modifiés dans leur intensité et dans leur phase, si bien que le rayon réfléchi, résultant de ces deux rayons composants modifiés, serait en général polarisé elhptiquement. Supposons la lumière incidente polarisée à 45" du plan d'incidence et soit a l'amplitude des deai (Composantes. Par le fait de la réflexion, le rayon composant dont les vibrations sont perpendiculaires au plan d'incidence sera tellement afiiaibli que soxi amplitude deviendra par exemple 9a; celle du second rayon composant réfléchi sera aussi pa. Après la réflexion les deux rayons composants prendront en outre une diflérence de phase A que nous regarderons comme positive si la composante dont les vibrations sont perpendiculaires au plan d'incidence devance l'autre, et comme négative si elle est en arrière. A l'aide du com- ^fensateur on pourra ramener le rayon réfléchi polarisé elliptiquement à être \jpolarieé en ligne droite dans un azimuth connu qui nous permettra de calculer lé rapport d'affaiblissement — ou des amplitudes des deux composantes.
Le compensateur par son déplacement nous indiquera la difféfï^nce de phase dont il a fallu augmenter ou diminuer celle A due à la réflexion pour qu'après la Sortie du compensateur la différence de marche soit un multiple
de -—.; — et A étant ainsi connus, nous en pourrons enfin déduire la posi-
tion et le rapport des axes de la trajectoire elliptique ainsi que le sens de la rotation. Si le plaft de polarisation du rayon incident fait avec le plan d'incl* dence un angle autre que 45^, soit a, la valeur de A se déterminera commet précédenunent. Mais le rapport des ampliludes des deux rayons composants
après la réflexion sera ^ — , a étant l'amplitude du rayon incident,
aa Sm. «
amplitude que nous n'avons pas à déterminer. L'azimuth du rayon résultant
sortant du compensateur polarisé en ligne droite étant ô, on aura ^^. *
aa Sm. oc
a^ Cos. fl ,, ^ ,, -,,.-.. - p . .
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û' Sm, ^ ff
POLARISÉE ELLIPTIQUEMENT. t|5
Bans tontes les expériences de M. Jamia^ Tangie « élait de 84% le plan des vibratMHis de la lumière incidente n'était incliné que de quelques degréa sur le plan d'incidence^ parce que d'une part l'intensité de la lumière incidente devait être très-grande pour qu'on pût saisir le rayon composant dont les Tirtirations étaient dans le plan d'incidence^ et que d'autre part pour une trop grande inclinaison la lumière réfiéchie eût été trop intense pour VmU
Parmi les nombreuses recherches de M. Jamin^ nous donnons m le tableau des résultats qu'il a obtenus avec l'opale de feu et Thyalithe. On y a consigné
pour différentes mcidences les valeurs du rapport d'affaiblissement — et la
différence de phases A des deux rayons composants mesurée en demi-longueur d'onde. Pour l'incidence normale la différence de phases a été prise égale
+ — , c'est-à-dire que si l'on tournait le rayon réfléchi autour du point
d'incidence pour l'amener en prolongement du rayon incident^ la direction dé ses vibrations serait perpendiculaire à celle de ce dernier.
OPALE D£ F£a
HYALITHE.
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