r.r '17: , /r ^ /"QL

IV I QL

et, par conséquent, double de celui de la demi-période descendante, les mêmes choses reviendront régulièrement, dans le même ordre, et ainsi alternativement et indéfiniment. Tou-

tefois on suppose ici que Télaslicité demeure parfaite, et Ton n'a égard ni à la résistance opposée par Fair, ni aux ébranlemenis, aux mouvements vibratoires qui, en se transmettant à la masse du point d'attache, A, par l'intermédiaire des molécules de la tige de suspension AB, détruisent ainsi continuellement des portions de plus en plus sensibles de la force vive primitivement acquise dans la demi-oscillation descendante de la charge Q, et finissent, comme l'expérience le démontre, par réduire le prisme au repos, en très-peu de temps.

Amplitude^ durée y nombre et vitesse moyenne des oscilla^ lions. — Le plus grand allongement, 2/', subi par le prisme dans ses mouvements alternatifs, n'est ici autre chose que ce qu'on nomme, en général, l'amplitude des oscillations de la charge ou de son point d'application, B, et, par conséquent, l'allongement permanent, /' ( 310), qui aurait lieu sous l'action de cette charge, n'est lui-même que la demi-amplitude de ces oscillations, ou ce qu'on peut nommer l'amplitude des excursions de cette charge, de part et d'autre de sa position moyenne de stabilité^ C. Donc, d'après ce qui précède, la durée des oscillations entières du prisme est proportionnelle à la ru" cine carrée du rapport de cette dernière à la vitesse, g, que la gravité imprime aux corps en chaque lieu (117). Quant au nombre de ces oscillations, de ces retours de la charge à une même position, pendant la durée d'une seconde sexagésimale, sa valeur que nous nommons, en général, N, sera évidemment donnée par la formule