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ôt

— - 5 sin2a —

^ C0S2a — yjf,.

reprises, j'ai supposé que la loi de la relaxation à laquelle est soumise la déformation véritable d'un liquide peut, dans le cas qui nous occupe, s^exprimer par les équations suivantes :

Les symboles £y, e^, yy^t dans ces équations représentent les composantes de la déformation véritable en un point M, rapportées au système de coordonnées Mj\ Mk ; cy désigne la somme :

«y + ^k + iz'y

le symbole -r est défini par la convention suivante :

dt - ^i "^ " ^x ■' " ^\i

Si Ton désigne par 0 l'angle que fait le rayon r avec Taxe des x^ on vérifie facilement que l'on a, dans le cas actuel,

di ~ f t^e*

Les équations (1) sont celles que j'ai proposées dans le Mémoire cité. Pour l'application que nous avons en vue, il nous suffira d'écrire :

i ^ d Uj — if^ . ■ -,

il 6is) .

( T'-^' = 5cos2a-Ty*.

Soit p l'angle que fait la direction j avec l'axe des a;; nous aurons :

(3) \ V — 'A = (=x--er) cos2;3 + Yxr sin2;5

/ Ty* —— {ix — v) sin 2? +rx.v cos2{i ;

par conséquent :

DOUBLE RÉFRACTION ACCIDENTELLE DANS LES LIC D'ailleurs :

(5) ■ 0 r= fi - a.

En vertu des équations (3), (4) et (5), les équations (I h se mettre sous la forme suivante :