AB, BC, AF, FB, BD, DC

dont on dispose les allongements a, que comporte la résistance égale, c’est-à-dire les allongements définis par les équations ( 17 ) ou (17 Air), considérons celle obtenue en donnant à AB — BC — a l’allongement Ce = Aa = ai' \ à AF — CD — b un raccourcissement b s", et enfin à BF — Bf) = è un allongement ht! . On obtiendra ainsi la figure formée par les six lignes

a B, Br, af. /*B, B d. de;

et, pour que la figure soit possible en satisfaisant aux conditions d’égalité du théorème V, il faut que l’on ait

/rf=FD{i ou fd — FD(i — «").

Or

FD = BC — a,

SER LA RECHERCHE DES TENSIONS

et, comme B Jdc est évidemment un parallélogramme fd Bc — *1(1 -t- »');

donc

fd — FD(n- «').

Maintenant, si l’on supprime la ligne FD, la figure restante n’étant pas à lignes surabondantes peut être constituée eu système d’égale résistance, et, si elle est constituée ainsi, clic prendra évidemment la forme Bq/f/cB. Donc, en vertu du théorème établi au paragraphe précédent, la figure complète, y compris la ligne surabondante FD, peut, d’une infinité de manières, être constituée en système d’égale résistance à l’égard des deux charges p qu’elle porte, cl prendra elle-même, si ellecst constituée delasortc, la forme Htifdc B.