OS

OS 1 — g

Par conséquent, à des forces synchronisantes

J^ 1 1 1 lo' 5' 3' 2

de la force pendulaire initiale, correspondent des écarts angulaires définitifs égaux à

de Técart initial dû à la seule force pendulaire initiale, et le coefficient d'irrégularité reste amplifié dans la môme proportion. On voit, d'après ce qui précède, que l'augmentation de la valeur du coefficient d'irrégularité est d'autant plus faible que plus petit est le nombre d'impulsions par tour, le rapport q entre la force pendulaire synchronisante et la force pendulaire initiale étant alors très petit.

502 lA TKCHNIQUK DES COURANTS ALTERNATIFS

Dans son mémoire, M. Rosenberg complète ensuite le diagramme polaire du mouvement pendulaire en tenant compte aussi du couple amortisseur produit par les courants induits dans les masses polaires ou dans les circuits amortisseurs. Ce couple, absolument analogue à celui d'un moteur asynchrone, peut être considéré comme proportionnel au glissement, c'està-dire à la vitesse pendulaire et à celle qui lui est directement opposée. Mais cet effet amortisseur, sauf dans le cas d'alternateurs munis de circuits amortisseurs, peut être pratiquement négligé.

221. Module de résonance* — Le travail de M. Rosenberg a été complété de la manière suivante par M. le professeur Gorges ^ afin de déterminer le temps d'oscillation d un alternateur couplé.

On a trouvé (§ 216) qu'en appelant t le temps correspondant à un cycle moteur et v^ la vitesse pendulaire maximum, on peut poser

En admettant que le maximum d'accélération atteint soit -f^^ et que le maximum de vitesse pendulaire v^ ait été atteint

grâce à une accélération moyenne ^ agissant pendant le temps T, on a aussi

et, par conséquent,

D'autre part, on sait en mécanique que, si /if est le moment d'inertie de la masse animée d'un mouvement de rotation, le produit K-( représente le moment de la force extérieure. Par conséquent, dans le cas actuel,