LA PROPAGATION LE LONG D'UN CONDUCTEUR

seul dont s'occupe la théorie de l'élasticité. Définissons dans ces hypothèses la v" propagation de l'onde caractérisée p.

riable v.

En avant du front de l'onde, c ser quement nul, il sera donc nul ainsi qi ses dérivées. Sur le front de Tond* encore nul, mais sur le point de prei valeur. Mais c reste toujours infinime même au bout d'un temps fini; et non serons que les courbes de variation d tiendront en réduisant indéfiniment le nées d'une courbe à ordonnées finit ces conditions, ta courbe des variati( en fonction du temps sera au moins ta l'axedes a;, c'est-à-dire que jr = 0, -jtj avoir une valeur finie pour f = 0. C pour la variation en fonction de la i Donc nous aurons, dans ces condil front de l'onde, x étant l'abscisse de c

d*où, en éliminant ^

Or X étant Tabscisse du front de Tonde, -^ est la vitesse de celui-ci, donc Téquation ^ = ^-^4 est Téquation de propagation d'une onde plane douée d'une vitesse c^, et soumise à la condition que ^ = ^ = 0.