C:'rdo

représente ce qu’on appelle la quantité d'électricité qui, pendant le temps r, a traversé cet élément dans la direction po-

sitive. Pour l'unité de surface la quantité analogue devient Crr. On voit donc que les. produits w’r, v’ r, w’r ne sont autre chose que les quantités d’électricité, rapportées à l’unité de surface, qui ont traversé des éléments perpendiculaires aux axes des coordonnées. En désignant ces quantités infiniment petites par Or, y, ©:

on trouve:

Ôx—Z(46; + B e, + Ce), | Oy—Z(l'e + B'ey+C'e), | À\.... (18) dz— Z(4"e; + Bey + Ce). |

Remarquons que le temps plus ou moins long que les quantités e-, 6,, e. mettent à traverser les éléments de surface dont il vient d’être question, n'entre plus dans ces formules.

$ 16. Ce sont les quantités e-, e,, e- qui nous serviront à définir un déplacement virtuel du système. Elles doivent être regardées comme des fonctions de x, y et z. La nature du système leur impose la condition que la distribution du vecteur e, dont elles sont les composantes, doit être solénoïdale.

Du reste, e-, 6, €: peuvent varier avec le temps. Dès que ces quantités ont été choisies comme des fonctions de x, y,zet t, on peut se former une idée du mouvement varié dans lequel se change le mouvement réel qu’on désire étudier. En effet, on peut en pensée arrêter tous les points mobiles dans les positions qu'ils occupent au temps é dans le mouvement réel. À partir de cette configuration on peut déplacer les points de la manière déterminée par €, e,, e; on obtient alors la position variée pour le temps t. La position variée pour tout autre moment s'obtient de la même manière, et le mouvement varié n’est autre chose que la succession de toutes les positions variées.

J'ai déjà remarqué que l’équation fondamentale (2) renferme seulement les valeurs de ôr, dy, dz relatives au temps t. Il en est de même de la formule (3), qui n’est qu’une transformée de l’équation (2). En effet, les dérivées de Ôx, dy, dz par rap-