AO

(2) Z1 FAR eu de remarquer que ce Taicsonnement ne serait plus valable sans restriction dans le

cas un écoulement supersonique réel autour d'un cône,car dans ce cas, le princibe des "81giaux interditsn n'est plus valable sous la forme stricte Où nous l'avons énoncé, I1 net se produire, entre autres, en amont du cône, une onde de choc détachée derrière laquelle 1e mou vement n'est plus 1rrotatiônnel, :

LL SI eE L;:

(2:27) KNPAE CES | dans ce cas, on obtient l'équation des ondes à deux variables:

(1.18) DR ee ne DT? LOUE

Interbrétation géométrique.-:

X=S T1 COOP TES Pond SM PIN Ver TeURITe SRE rere cône de Mach (l') du point O0: chaque demi-droite, issue de O, intérieure à ce cône, a pour image un: point 0, Ë. On supposerà, par exemple, - T 02% Ë = O correspond au cône ([), E = © correspond à l'axe du cône (Ë pourra toujours être supposé positif), L'image de l'intérieur de (Ti se fTaitrdonc eur la: région (A) du plan (0, E) (fig.1) limitée par les demi-droites AT, A'T' et par le segment AA'. Ba: cor-: res pondance est biunivoque, en ce sens qu'à une demidroite issue de O correspond un point ét un seul (9, 5) dans la région délimitée, et réciproquement, à un point de cette région correspond une demi-droite, et une seule, issue de O, intérieure à ([').

Fig. |

Comme nous supposerons, en’ général, que le cône étudié est tout entier dans la région x = 0, seule cette région présente un intérêt (® étant alors identiquement nul pour x. ="0). Les demi-droites de cette région issués de O et exté— rieures à ([') correspondent à ON ET (SIP LI CMS Cire apres rer ONE : nn = O0 correspond au cône (ÉILATES 1 = 2 au

plan x. CO AeSsAdlemi- droites rsshes desO corres pondent biunivoquement aux points de la région (A'), intérieure au rectangle AA' B'B dans le plan (0, n).

En résumé les composantes de la vitesse satis-: font aux équations simples (I.16) et (1.18), la première étant rélativé à la région:.(A), la-seconde RATÉ IONMIAMIE