V * COS A

On en déduit :

? = — 1 777 \ x — 2 ai cos 0-

dy Va cosX

dx l\na 2 t x

Mais, \ étant plus grand que -, cos X est négatif: u est

donc dirigé dans le même sens que V.

La demi-sphère tracée du côté des x négatifs et de rayon at emporte sur sa surface tout ce mouvement arrière.

i6 LE CHAMP ACOUSTIQUE.

Si on considère maintenant, au lieu d'une tige très longue, un plan a très mince, les deux demi-sphères s'accoleront : les vitesses propres y sont de même sens sur Tune et sur l'autre et elles seront séparées par un grand cercle où les vitesses propres seront nulles.

13. Définition du champ acoustique. — Les équations établies précédemment définissent l'état sonore d'un point de l'espace pour un ébranlement élémentaire à l'origine.

Mais, si on aborde le problème que nous nous sommes posé (§ 7) et si on suppose alors que le mouvement de la petite surface a qui termine la tige est continu, l'ébranlement, au lieu d'être concentré au temps t sur une sphère du rayon at, va maintenant occuper une certaine région E de l'espace.

Cette région sera dénommée champ acoustique.

On distingue d'ailleurs le champ acoustique AI et le champ acoustique 4\.