POLARISATION ELLIPT. PAR LES CORPS NON MÉTALLIQUES

quartz ayant une épaisseur égale h e — e ai dont la section principale serait parallèle à celle du prisme que le rayon traverse sous ta plus grande épaisseur.

Supposons qu'on fasse tomber normalement sur la face AB du compensateur un faisceau de rayons parallèles, dont le plan de polarisation fasse un angle de lib degrés avec chacune des sections principales du compensateur. Chaque rayon émergent sera alors composé de deux rayons polarisés à angle droit, égaux en intensité et présentant une certaine différence de phase. Cette différence de phase est nulle pour le rayon MN et sa valeur absolue croit pour les rayons situés de part et d'autre de MN, proportionnellement à la distance qui sépare ces rayons de MN.

Tous les rayons pour lesquels la différence d'épaisseur des deux prismes introduit une différence de phase égale à un multiple impair de - sont polarisés perpendiculairement au pian primitif; tous les rayons pour lesquels cette différence de phase est égale à un multiple pair de 7 sont polarisés parallèlement au plan primitif. Si

donc on reçoit le faisceau émergent sur un analyseur dont la section principale est parallèle au plan primitif, on verra dans l'image extraordinaire une bande noire correspondant au rayon MN; de part et d'autre de cette bande noire seront deux franges blanches, puis viendront de chaque côté des franges colorées si la lumière est blanche, alternativement brillantes et obscures si l'on opère avec la lumière homogène. L'image ordinaire présente, au contraire, une frange centrale blanche bordée de deux franges noires.

M. Jamin a appliqué le compensateur de M. Babinet à l'étude de la polarisation elliptique et à la mesure deâ constantes qui caractérisent un rayon polarisé elliptiquement. Un tel rayon peut toujours ^tre regardé comme formé de deux rayons polarisés à angle droit et présentant une certaine différence de phase. Si donc on fait tomber sur le compensateur un rayon polarisé elliptiquement, les deux composantes de ce rayon, suivant les deux sections principales du compensateur, présenteront déjà une certaine différence de phase avant l'entrée du rayon dans le compensateur, d'où il résulte que, dans les images données par l'analyseur, les franges seront déplacées

606 KÉFLEXIOIN ET RÉFRACTION DK LA LUMIÈRE POLARISÉE.

laléralement et ne seront plus symétriques par rapport n celle qui correspond au rayon central MN.

On peut disposer l'appareil de façon à pouvoir mesurer la diffë» rence de phase entre les* deux composantes. A cet eifet le compensateur est monté dans une bonnette sur laquelle un des prismes de (|uartz est fixé, tandis que l'autre peut recevoir un mouvement trèslenl à laide d'une vis micrométrique. Un fil très-fin permet de déternn'ner la position, des franges. On fait d'abord tomber sur le compensateur un faisceau de lumière polarisée rectilignement k /|5 degrés des sections principales du compensateur, et on reçoit le faisceau émergent sur un analyseur dont la section principale est parallèle au plan primitif de polarisation : la frange noire centrale dans l'image extraordinaire correspond alors au rayon central MN; ou fait coïncider le fil avec cette frange, puis on tourne la vis de façon à amener sous le fil la frange qui correspond à une différence

de phase égale h -^ Soit L la longueur dont il a fallu déplacer le

prisme mobile; un déplac(>ment L correspondant si une différence

déphasé égale h -> un déplacement quelconcjue / correspondra à

une différence de [)hase égale à |- - •

Ceci posé, il est facile de comprendre comment on peut appliquer le compensateur à l'étude de la lumière elliptique. On commence par faire tourner l'analyseur jusqu'à ce que la frange centrale de l'image extraordinaire soit aussi noire que possible. Soit alors OC la direction de la section principale de l'analyseur : le rayon qui correspond h la frange noire centrale a été décomposé en deux rayons polarisés suivant les sections principales du compensateur et présentant une certaine différence de phase S; cette différence de phase a été détruite par le compensateur, et la polarisation rectiiigne u été rétablie de façon que la vibration soit parallèle à OC. Pour connaître la différence de phase des deux composantes du rayon elliptique, il suffit de mesurer la différence de phase que produit le compensateur au point correspondant à la frange noire centrale, puisqu'elle est égale et contraire à la précédente. A cet effet fin ramène, à l'aide de la vis micrométrique, la frange noire sous