Si fou ajoute membre à membre les équations de la forme

mD,*a:=2FcOSfl, qui se rapportent au mouvement de la projection do chaque point sur l'axe ox; si l'on ajoute de même celles qui se rapportent à l'axe oy, puis celles qui se rapportent à l'axe oz, on obtient les trois équations suivantes :

SmD, ! y=^Fcosô,

ÏtoD^sz YFcos e.

Le signe S dans le premier membre s'étend à toutes les molécules du systèmo ; le signe dans lo second membre, à toutes les forces qui agissent sur les diverses molécules. Les actions mutuelles que les molécules du système exercent les unes sur les autres étant des forées deux à deux égales et opposées, leurs projections sont égales et désignes

PIIOPMÉTÉS GÊSÉRÂLES DO HOOVBBKWT DES WSTtMEB, 263

contraires, et, par conséquent, se détruisent dans les seconds membres des équations (2). Ainsi, les trois équations (2) sont indépendantes des forces intérieures ; elles ne dépendent que des forces extérieures. Ces forces extérieures, comme nous l'avons dit, provieimeut des actions qui s'exercent entre certaines molécules du système proposé et les molécules des corps extérieurs.

211. On peut énoncer ces équations de plusieurs manières. On appelle tpunitilé ih rnouMiiirnt d'un point matériel le produit de la vitesse u par la masse m de ce point. Il convient de considérer ce produit mv comme une nouvelle quantité géométriqae portée sur la tangente à la trajectoire, dans le même sens que la vitesse. Cette quan tité :1e mouvement a pour projection sur les trois axes des coordonnées, (2) miD^e, mUty, mû, s.

Les équations (2) peuvent s'écrire sous la forme

D,(ïmD,y) = ^Fcosi, D, (S mD,!) = 2Fcos c.

Elles signifient que