INTENSITÉ D'AIMANTATION. - SOLÉNOIDES ET FEUILLETS MAGNÉTIQUES

On appelle intensité d^ aimantation d'un barreau aimanté le quotient du moment magnétique de ce barreau par son volume. Désignons cette quantité par la lettre X; nous aurons donc

Dît

Cette intensité peut être définie de la même façon pour un élément de volume du corps solide aimanté. Le problème de la distribution du magnétisme est donc inaccessible à l'expérience.

On a imaginé toutefois deux, cas de distribution, irréalisables il est vrai, mais très utiles dans beaucoup de cas de théorie : ce sont la distribution solénoïdale et la distribution lamellaire.

Un solénoïde est un aimant qui serait constitué d'après la théorie d'Ampère, mais formé d'une seule file de molécules magnétiques, placées le long d'une ligne quelconque, droite ou courbe; leurs axes seraient toujours tangents à cette ligne, et leurs pôles de noms contraires en contact les uns ayec les autres. Un pareil solénoïde, neutre dans toute sa longueur, n'aurait donc de magnétisme libre qu'à ses deux extrémités.

Imaginons un faisceau de filets solénoïdaux parallèles et juxtaposés : ils constitueront un cjlindre droit, neutre dans toute sa masse, sauf aux extrémités où se trouveront deux surfaces, lieux géométriques des pôles de mêmes noms de tous les filets.

La distribution lamellaire consiste à supposer les molécules magnétiques élémentaires, non plus à la fi Le Tune de l'autre, mais juxtaposées parallèlement : tous leurs pôles réalisent donc deux surfaces infiniment voisines, recouvertes de couches uniformes, l'une de magnétisme nordy l'autre de magnétisme sud; l'aimant infiniment mince formé par cette plaque et ses deux faces aimantées constitue ce qu'on appelle un feuillet magnétique.

On appelle /?ww5a/2ce du feuillet la quantité ^ représentée par le produit de son épaisseur infiniment petite e par la densité superficielle or du magnétisme sur ses faces. Nous avons donc

5? = ecr.